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di alcun nicol, la sua parte luminosa diventa, eccitando il campo, più bril- 

 lante e più larga. Ciò accade sempre, fuorché in vicinanza del punto di in- 

 versione. Il fenomeno è molto marcato pel campo di 18000 u. 



2. Si osservi la luce emessa dalla vaschetta attraverso un nicol, la cui 

 sezione principale sia parallela alle linee di forza. Eccitando il campo sino 

 a 3000 u. (birifrangenza positiva massima), essa diminuisce alquanto, e ado- 

 prando lo spettroscopio si vede restringere la parte luminosa dello spettro. 

 Questo fenomeno non è molto marcato, giacche corrisponde al valore /?=0,6A, 

 ma con molta accuratezza si riesce a constatarlo. Per campi maggiori di 

 quello corrispondente al punto di inversione (birifrangenza negativa), e meglio 

 pel campo massimo (18000 u.), la parte luminosa dello spettro si schiarisce 

 in misura marcatissima, e si allarga. 



3. Si proceda come in 2, ma ponendo la sezione principale del nicol 

 normalmente alle linee di forza. Per 3000 u. si osserva aumento di luce, 

 ed allargamento della parte luminosa dello spettro. Pel campo di 18000 u. 

 si constata il contrario: diminuzione di luce, e restringimento. Anche qui la 

 prime parte del fenomeno è poco visibile, la seconda è nettissima. 



4. Le esperienze 1, 2, 3 lasciano prevedere che anche parallelamente 

 alle linee di forza, si debbano osservare cambiamenti dei valori dell'assor- 

 bimento. Si sostituiscano alle espansioni lineari dell'elettromagnete, delle 

 altre coniche forate. La vaschetta è anch'essa cambiata in altra quadrata di 

 1 cm. di lato, le cui quattro facce verticali di vetro sieno egualmente buone. 

 Con essa si possono dunque fare osservazioni sia normalmente, che paralle- 

 lamente al campo. Essendo più corto lo spessore del liquido, questo (è sempre 

 quello della curva 3) è adoperato con concentrazione 7 volte maggiore. Stu- 

 diando con tal disposizione l'assorbimento parallelamente al campo, e senza 

 uso di nicol, inutile per ragioni di simmetria, si osservano fenomeni più sem- 

 plici di quelli in direzione normale. Per birifrangenza positiva (3000 u.) si 

 ha aumento dell'intensità luminosa, ed allargamento dello spettro visibile; 

 per birifrangenza negativa (18000 u.) accade il contrario. In entrambi questi 

 casi la luce che esce dal liquido, sottoposto all'azione del campo, è luce 

 comune. 



Incidentalmente osservo che, con questa disposizione alla quale si aggiun- 

 gono due nicol, e adoperando luce leggermente convergente, è facilissimo 

 osservare, eccitando il campo, la croce caratteristica dei cristalli ad un asse 

 ottico. 



Dall'esperienza 3 si deduce che i bordi dello spettro luminoso, della 

 luce traversante un liquido con birifrangenza positiva, sotto l'azione del 

 campo, e normalmente a questo, sono nettamente polarizzati nel piano delle 

 linee di forza; infatti quello spettro si allarga, e l'allargamento, se osser- 

 vato con un nicol, persiste solo se la sezione principale di questo è normale 

 al campo. Per birifrangenza negativa, l'esp. 2 ci dice che i bordi predetti 



