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Fisica. — II movimento della elettricità in una lamina me- 

 tallica sottoposta all'azione di un campo magnetico. Nota di 

 0. M. Corbino, presentata dal Socio V. Volterra. 



1. Una lamina metallica piana sia sottoposta all'azione di un campo 

 magnetico H, ad essa normale; e si supponga, come nella teoria elettronica 

 della conduzione dei metalli, che la corrente elettrica sia in essi trasportata 

 con meccanismo convettivo dagli ioni positivi e negativi liberamente vaganti 

 in seno al metallo, e dotati delle mobilità che indicheremo rispettivamente 

 con Vi e v t . Siano N\ e N 2 i numeri di ioni positivi e negativi per centi- 

 metro cubo; e il valore assoluto della carica elettrica comune per le due 

 specie di ioni; X e T le componenti della forza elettrica nel senso di due 

 assi x e y, e j x e j y le componenti della densità di corrente. Sarà perciò 



(1) 



dove -jj , ^ , < ~ , < ~ rappresentano le componenti della velocità degli ioni 



tlù (AL (A/b (A/O 



secondo gli assi. 



La velocità secondo un asse determinerà una forza elettromagnetica ad 

 esso normale, cbe si aggiungerà alla forza elettrica dipendente dalla distri- 

 buzione dei potenziali sulla lamina. Supposto che la lamina sia mantenuta 

 a temperatura costante, non avremo a considerare altre forze motrici dello 

 ione, all' infuori della forza elettrica e di quella elettromagnetica destata 

 dal moto secondo l'asse normale. Se gli assi x e y e il campo H formano 

 un triedro ortogonale destrorso, avremo perciò 



(Olì / v TI (ì Vl\ / V I TT 



— = -*„ 2 (X-H— j ; -J r = -ev>(Y + B w j, 

 da cui si ricava, posto m ì = Uev ì , w2 2 = Hi?y 2 . 



ctt 1 -j- mt dt 1 -j- mi 



d§ t ev 2 v . dt], evz ,„ . 



^r=-qr^( x -^ Y ) ; ir—T+mì {Y+m2X) - 



Eendicokti. 1915, Voi. XXIV, 1° Sem. 28 



