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Sostituendo nelle (1), dopo aver posto 



1 -\- m{ 



N 2 e 2 Vj 



si ottiene 



s = Si -f- s 2 ; s = m l s 1 — m 2 s t , 



1 



(2) 



j j m = sX — sY 



(3) 



X = 



Y = 



1 



S 2 + 



(Sjx + •/») 



le quali permettono di passare dal campo elettrico alla corrente, e viceversa. 



2. La corrente elettrica j dovrà ancora soddisfare alla condizione di 

 continuità 



il che porta alla condizione 



~òx 1 ly 



1x 1 Dy 



cioè, come avviene senza l'azione del campo, il potenziale V obbedirà alla 

 condizione di Kirchoff, 



J* V=0, 



Inoltre, essendo stati gli elettrodi supposti di resistenza trascurabile e 

 mantenuti ai potenziali costanti Fi e V% , il potenziale conserverà questi 

 valori sulle parti della lamina occupate dagli elettrodi stessi. 



FlG. 1. 



Il contorno libero della lamina, se questa è isolata, continuerà ad essere 

 una linea di flusso. Detto perciò a l'angolo che la normale al contorno o 

 a una linea di flusso (fig. 1) fa con l'asse x, sarà, lungo queste linee, 



jcc cos a ~\- j y sen a = 



