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mentre le linee equipotenziali ruoterebbero di un angolo /? rispetto alle 

 antiche. 



Tornando al caso di una lamina qualunque, nelle circostanze ora indi- 



sia n una linea equipotenziale a campo zero. La (5), integrata fra gli estremi 

 A a B di una di queste, ci dà 



dove / è la corrente totale che traversa la lamina. E perciò fra due punti 

 del contorno o di due linee di flusso qualunque, se essi sono inizialmente 

 allo stesso potenziale, si manifesterà un effetto Hall costante, proporzionale 

 alla corrente totale che fluisce tra le due linee considerate. In questo caso, 

 perciò, il problema che discutiamo sarà completamente risoluto. 



4. Possiamo invece considerare un altro caso estremo, facilmente realiz- 

 zabile : quello di una lamina a connessioni multiple, che abbia sui contorni 

 distinti 1 e 2 due elettrodi a potenziali costanti (fìg. 3). Sotto l'azione del 

 campo l' intero contorno conserverà i valori primitivi del potenziale, mentre 

 le linee di corrente potranno deformarsi liberamente, poiché non e è più una 

 parte del contorno che debba essere, prima e dopo, linea di flusso. Le linee , di 



Tt 



flusso e quelle di livello faranno, per virtù del campo, un angolo — — /? ; 



ma, mentre si deformeranno le linee di flusso, resteranno inalterate le equi- 

 potenziali, e perciò il potenziale conserverà in tutti i punti il valore di 

 prima. Mancherà in tale caso l'effetto Hall; ma la deviazione delle linee 

 di corrente potrà far nascere altri effetti rivelatori dell'azione del campo. 

 Io ho già avuto agio di illustrarne alcuni { l ) nel caso di un disco di bi- 

 smuto che abbia un elettrodo circolare al centro e uno concentrico alla 

 periferia. Le correnti, che sono radiali senza il campo, diventano, per virtù 



cate che consentono alle linee di corrente di conservare l'assetto primitivo, 



i 



PlG. 3. 



(') Corbino, N. Cimento, serie VI, tom. 1, giugno 1911. 



