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ove W è una funzione armonica regolare nell' interno di a. Lungo la por- 

 zione libera ed isolata BCD del contorno, si dovrà avere 



Ti [JcK l0 ° rA ] ' 



Di 



e, lungo BC, 



W = C + ^K 10 ^- 



óve C è il valore costante che deve assumere V lungo l'elettrodo BC. Quindi, 

 se la funzione W è finita, e le sue derivate lungo s sono finite o infinite 

 di ordine inferiore ad un numero minore di 1, essa sarà determinata entro <r 

 (cfr. § 4), e perciò sarà determinata la legge della distribuzione delle cor- 

 renti. 



7. Riterremo, come si suol fare ordinariamente, che, se da un elettrodo 

 esce una corrente di intensità J, ciò sia equivalente a dire che vi entra una 

 corrente di intensità — J. Se dunque abbiamo un elettrodo puntiforme da 

 cui entra la corrente I (qualunque sia il suo segno), nell' intorno di esso il 

 potenziale sarà 



ove r è la distanza del punto generico x,y dall'elettrodo e W è una fun- 

 zione armonica regolare nell'intorno del punto. La parte del potenziale 



I , 1 _ 1 



— Ocr V = lOSf — 



si dirà il potenziale dell'elettrodo e sarà il potenziale logaritmico di un 

 punto di massa - — . 



8. Stabiliamo adesso alcune altre formule fondamentali, da aggiungersi 

 a quelle trovate nel § 2. 



Fio. 7. 



Immaginiamo di invertire il senso del campo magnetico, ossia cam- 

 biamo H in — H. Per distinguere i due casi, diremo che, nel primo, il 

 campo magnetico è diretto, e nel secondo il campo magnetico è invertito. 



