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12. Supponiamo che al contorno della lamina esistano gli elettrodi 

 AìBj , AjBe , A3B3 , A4B4 , ... di resistenza trascurabile e le altre parti siano 

 libere ed isolate. Supponiamo inoltre che non esista alcun elettrodo interno. 

 Siano J (1) , J C2) , J <3) , J (4) , ... le intensità delle correnti che entrano da 

 questi elettrodi, (1) , C (2> , C <3> , C C4> , ... i valori del potenziale V sopra di 



FlG. 11. 



essi quando il campo magnetico è diretto. Siano poi Ji 1 ' , Ji 2) . Jf ' , Ji 4) , ... ; 

 Ci 1 ' , Ci 2 ' , C ( i 3) , G[ 4> , ... ; V] , le corrispondenti quantità quando il campo ma- 

 gnetico è invertito. Avremo evidentemente 



come del resto resulta dalla formula (A). 



Applichiamo ora la formula (D) prendendo per S il contorno s della 

 lamina. Avremo 



= 2 h ( (v,,/„ - y/,,,,) ds = MV h) - C J (,1> ) 



e quindi 



Se le J (7l) sono tutte nulle escluse J (1) e J (2> , e le J[ h) sono pure tutte 

 nulle escluse Jl 3 ' e J| 4) , avremo 



J<i> = — J (2) = I 



Jf = — J (4> — I, 



onde 



(CI" — Cì 2) ) 1 = (C (3) — C ( °) I, 



e se 1 = 1,, 



CI 1 ' — Ci 21 C (3> — C (4) . 



Queste ultime formule costituiscono dei nuovi teoremi di reciprocità di facile 

 interpretazione (cfr. coi resultati del § 28). 



13. Si può immaginare finalmente che nel caso del campo magnetico 

 diretto, oltre gli elettrodi al contorno A,B, , A 2 B 2 , ... si abbiano degli elet- 



