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trodi puntiformi interni M u> , M <2) , M <3) , ... da cui entrino delle correnti 

 di intensità I (2) , I C3) , ... e nel caso del campo magnetico invertito, in 

 luogo dei precedenti, altri elettrodi puntiformi interni . Mì 2) , M[ 3) , ... 

 da cui entrino delle correnti di intensità lì 1 ' , I ( i 2) , I[ 3) , ... Sarà allora 



2 h J ( *> + 2 h I ( *> = 2 h W + S h> = 



e 



2 h ci») J<"> + 2 H Y{ k) l ik) = 2 h G lh) J["> -f 2 h l[W , 



ove Y[ k) denotano i valori del potenziale V, nei punti M (S) e V (ftl) i valori 

 del potenziale V nei punti Mi ft >> . 



14. Riprendiamo le formule (1), e denotiamo con V la funzione coniu- 

 gata delle V ('), tale cioè che 



_ 3 ,Y _ -òY _ 



allora le (1) potranno scriversi 



(1' 



onde, posto V -f- AV = TJ, avremo 



Lungo le porzioni del contorno libere ed isolate sarà 



in 



e in tutta l'area interna sarà J*TJ = 0. 



Dunque la distribuzione delle correnti nella lamina avviene come se 

 non vi fosse il campo magnetico, ma il potenziale fosse U anziché V, e 

 la conducibilità si conservasse eguale a K . Siccome K è costante, così le 

 linee di corrente sono indipendenti da K . 



La funzione U si chiamerà la funzione fondamentale della distribu- 

 zione delle correnti nella lamina, o. più semplicemente, la funzione fonda- 

 mentale. Essa non coincide col potenziale, altro che se il campo magnetico 

 è nullo. Allorché si conosce il potenziale V. per ottenere U basta la ope- 

 razione 



(E) g = v + ;iT = Ycos ^+ v ' seil ' ? . 



v ' ~ cos/S 



(') Essa sarà determinata a meno di una costante arbitraria additiva. 



