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forme in A , ove entra la corrente di intensità J, è il 'potenziale logarit- 



w?tfo a& una massa - T ^ e a? vortice di momento — situato nel 

 2nK K 



jtw^o A . 



Questo resultato può enunciarsi dicendo che l'azione del campo ma- 

 gnetico sulla distribuzione delle correnti si esplica, modificando la funzione 

 fondamentale, coli' aggiungere ad ogni elettrodo un vortice il cui momento 

 è eguale alla intensità moltiplicata per X divisa per la conducibilità, mentre 

 si mantiene nulla la derivata normale della funzione fondamentale nei punti 

 del contorno libero ed isolato ( x ). 



La funzione tì A è polidroma : quindi la funzione fondamentale è una 

 funzione polidroma, la quale ha per punti di diramazione gli elettrodi. 

 Dunque, mentre il potenziale è monodromo, e gli elettrodi puntiformi sono 

 i punti di infinito logaritmico, la funzione fondamentale ha negli elettrodi 

 punti di infinito logaritmico e di diramazione 



Fig. 12. 



16. Supponiamo, adesso, che la lamina sia circolare, e la corrente entri 

 ed esca da elettrodi puntiformi interni. Cerchiamo di calcolare l'effetto del 

 contorno C (che è di render nulla la derivata normale della funzione fon- 

 damentale) coll'aggiunta di masse e di vortici immagini distribuiti nei 

 punti reciproci degli elettrodi interni rispetto al contorno. 



Sia A! il punto reciproco dell'elettrodo A. Se in Ai disponiamo una 



massa - -= , il potenziale logaritmico delle due masse - — distribuite in 

 2nK 2jtK 



A e Aj avrà la derivata normale lungo C eguale a 



J 



2ttKR ' 



(') L'aggiunta del vortice per l'azione del campo magnetico resulta ben naturale 

 quando si pensi all'azione deviatrice prodotta dal campo stesso sul moto degli elettroni 

 nell'intorno dell'elettrodo. 



