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la inversione del campo è anzi per la lamina da me adoperata molto sen- 

 sibile. Della necessità d'invertire il campo, come ebbe a osservare il prof. Cor- 

 bino in una seduta della Società italiana di risica, si può dare la seguente 

 spiegazione intuitiva : 



Se immaginiamo che la corrente entri per l'elettrodo II uscendo per IV, 

 e la direzione del campo è tale che le cariche positive vengano spinte per 

 effetto Hall verso la destra di un osservatore che guardi nel senso della cor- 

 rente, allora l'elettrodo III che anche in assenza del campo per essere più 

 vicino al punto per cui entra la corrente, si trova ad un potenziale più ele- 

 vato dell'elettrodo I, riceverà nuove cariche positive che ne eleveranno ancora 

 il potenziale rispetto ad I. Se noi permutiamo gli attacchi della batteria 



Q 



Fig. 2. 



per modo che la corrente entri per l'elettrodo III uscendo per I senza inver- 

 tire il campo, l'elettrodo II si porterà ad un potenziale più elevato, ma 

 l'azione del campo sarà tale da accumulare le cariche positive nell'elet- 

 trodo IV portando una depressione alla differenza di potenziale già esistente. 

 In altri termini, perchè l'effetto Hall si sommi o si sottragga sempre alla 

 differenza di potenziale già esistente per la dissimmetrica disposizione degli 

 elettrodi, è necessario anche che si inverta il campo al permutare degli 

 elettrodi. 



Fin qui si è trattato di elettrodi puntiformi ; ma la teoria del prof. Vol- 

 terra ci dice che la legge di reciprocità sussiste sempre, anche quando si tratti 

 di elettrodi estesi a potenziale costante, saldati al contorno od all'interno 

 della lamina stessa. Per ottenerne la conferma sperimentale, adoperai un 

 rettangolo di bismuto (fig. 2), con elettrodi di rame saldati lungo i due lati 

 opposti di maggiore lunghezza; mentre nel centro dei due lati liberi erano 

 saldati due filini di rame. 



