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la cui parte reale è costante lungo il raggio yó; dunque i termini di F 

 possono accoppiarsi fra loro in modo che la parte reale della somma di cia- 

 scuna coppia è costante lungo yó. Quindi anche F avrà la parte reale co- 

 stante su questo raggio. 

 Prendiamo ora 



(19) <r ±« 



(19') / = P. 



71 



InKi sen 



// 



È evidente che y> avrà la parte reale costante sul raggio ys , e f avrà la 

 parte immaginaria costante sul raggio yó, ossia la derivata normale della 

 parte reale di f sarà nulla su yd. Ma si riconosce facilmente in virtù della 

 (18") che 



f = cos - ^ 



n 2 



quando si prenda /? = Q ^ n. Dunque, se assumiamo la parte reale di g> 



come potenziale elettrico, la parte reale di f sarà la corrispondente funzione 

 fondamentale (§ 14). Separiamo in f e 9 la parte reale dalla parte imma- 

 ginaria scrivendo 



5P = V-f*V' , f=\J + iW, 



avremo allora, che V e U sono respettivamente il potenziale elettrico, e la 

 funzione fondamentale relativi alla distribuzione delle correnti lungo una 

 lamina indefinita limitata dai raggi ys e yó, quando la corrente di intensità 

 J entri dal polo a l ed esca da un elettrodo indefinito di resistenza tra- 

 scurabile disposto lungo il lato ys, mentre yó è libero ed isolato, nella 

 ipotesi che la lamina sia soggetta all'azione del campo magnetico, e l'an- 

 golo /? sia 



40. Poniamo ora in (19) e (19') (cfr. formula (14)) 



e j» 1 



