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Sia S lo spazio, connesso — in generale, anzi, a connessione multipla, — 

 occupato da un corpo elastico in equilibrio sotto l'azione di un dato sistema 

 di forze esterne. Indicheremo con 2 la superficie, chiusa, che lo limita, e 

 con a un diaframma arbitrariamente tracciato attraverso quello spazio, cioè 

 una superficie contenuta tutta entro S, la quale non seghi se stessa ed abbia 

 il suo contorno su 2 . 



Se si immagina, lungo quel diaframma, operato un taglio nel corpo ela- 

 stico dato, il primitivo stato di equilibrio di questo si può conservare, dopo 

 il taglio, immutato se si immaginano applicate alle due faccie del taglio 

 due distribuzioni di forze, ovunque equivalenti alle tensioni interne che nel 

 corpo dato inizialmente si trasmettevano attraverso la superficie a . 



Detto cp il potenziale elastico unitario, ed indicate con 



X, Y,Z 



le componenti secondo tre assi coordinati della forza esterna applicata al- 

 l'elemento generico di volume US, riferite all'unità di volume, e con 



le analoghe componenti, riferite all'unità di area, della pressione applicata 

 all'elemento generico di normale n delle snpertìci 2 e ff, le condizioni di equi- 

 librio si riassumono notoriamente nella relazione 



- rftop)] da 



nella quale 



óu , óv , dw 



stanno a denotare le componenti, secondo gli stessi assi, dello spostamento 

 di un punto generico di S o di 2 in una qualsiasi deformazione possibile 

 del corpo elastico tagliato; 



ÓU» , ÓV» , SìO a 



e 



óup , dv$ . dw§ 



essendo i valori di 



Su , ào . èw 



relativi ad un punto generico di a considerato come appartenente rispetti- 



