da quello usato da Rayleigh, Jeans e Lorentz, e che conduce alla formula 



(2) u(v , V) = 



in disaccordo coll'esperienza. 



In questo ultimo metodo si equipartisce, se mi è lecito dire, anche 

 l'energia raggiante, mentre questa non interviene affatto nell'ipotesi che io 

 intendo applicare. È appunto questa modificazione sostanziale nel modo di 

 intendere l'equipartizione, che permette di sfuggire alla formula di Rayleigh. 



3. Con le due assunzioni fatte, sono senza altro in grado di ottenere 

 la formula di Planck. Per semplificare i calcoli, supporrò ancora che ioni 

 mobili abbiano solo cariche negative, e che possano solo oscillare rettilinea- 

 mente intorno alla loro posizione di equilibrio. 



Se allora chiamo q il momento di uno ione, cioè il prodotto della sua 

 carica q per lo spostamento, la sua energia è della forma 



( 3) E =K^+L-(|y ; 



(/E 



e poiché essa è per ipotesi costante, e quindi ~ = , ho 



(4) l/|f + K^ = 0, 

 ossia 



(5) q = q a cos(2 ti v t — , 

 essendo a l'ampiezza delle oscillazioni e 



la frequenza. 



Posso ammettere che il corpo sia perfettamente omogeneo, di modo che 

 ogni ione si trovi nelle stesse condizioni, e quindi K ed L siano le stesse 

 per tutti gli ioni. 



Invece, per l'ampiezza delle oscillazioni, che è indipendente da K ed L, 

 supporrò che sia maggiore per le cariche minori, e precisamente pongo 



(7) a 2 (» = cost. 



Si osservi che con questa ipotesi non si ammette affatto, come sembra 

 a prima giunta, la possibilità di oscillazioni infinitamente ampie, poiché 

 secondo la teoria degli elettroni, q non può essere inferiore alla carica ele- 

 mentare e dell'elettrone, e quindi a ammette un limite superiore finito. 



