— 535 — 



Supponiamo che la linea s coincida colla linea w = cost: allora l'equa- 

 zione precedente diverrà 



(21) u = K — — / 



J u L l/EG — F 2 



|/G 



ove /„ è la densità della corrente normale all'elemento della linea ?^=cost. 

 Analogamente, 



(210 ;„ = — K V-J*^L + l — ~1 — L= (*). 



7 L j/EG-F 2 ^Jt/E ' 



44. Tutte le formule precedenti valgono per un elemento piano infini- 

 tesimo. Ora, se la lamina è curva e si trova in un campo magnetico co- 

 stante o variabile, per ogni elemento infinitesimo della superficie varranno 

 le formule precedenti: solo dovremo supporre che K e À = tg/S cambino 

 da elemento a elemento ; in altri termini, le formule precedenti varranno nel 

 caso più generale di una lamina metallica di forma qualsiasi situata in un 

 campo magnetico qualunque, purché si considerino K e l funzioni note di 

 u e v. Per calcolarle, dovremo tener conto delle formolo (2) e (3) in cui 

 dovremo sostituire punto per punto ad H la componente della intensità del 

 campo magnetico nel senso normale alla superficie, la quale sarà variabile, 

 sia per la diversa inclinazione della normale rispetto alla direzione del campo 

 magnetico, sia per la variabilità di esso ('). 



45. Riprendiamo ora la formula (20') valida su tutta la superficie, e 

 formiamo 



.E^-P^ 



(22) 



V Js ( L f/EG-F 2 ìujìs ^ 



J/EG — F 2 



tt^-F^ 



L t 7 EG — F 2 ^> v - 



— ì ds 



(*) t 7 G e j/E debbono essere presi col segno positivo. 



(') Se il campo magnetico non è normale alla superficie, si producono delle azioni 

 secondarie che fanno perdere alla lamina, per rapporto alla sua conducibilità, il ca- 

 rattere della isotropia (cfr. Winkelmann, Handb. der Physik, 2 a ediz., voi. V, pag. 458). 

 Tali azioni costituiscono delle perturbazioni al fenomeno, come viene qui studiato. Ci si 

 mette al riparo da queste perturbazioni disponendo la lamina secondo una superfìcie di 

 livello nel campo magnetico, il quale in tal modo resulta normale alla lamina in ogni 

 suo punto. 



