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(l — fr cos #) 2 r 2 (l — fr cos 



(1 — fr cos -9 f ' 



Quindi le equazioni elettrodinamiche di Heaviside-Hertz 

 £^. + W E = rotH 



e ~ìt 1 c 

 _i_^.__ rotE 



nel sistema di coordinate curvilinee {s , r , assumono, con evidente signi- 

 ficato dei simboli, la forma 



e iEn, 4n<r- lCM^h) ) 



7- -1 Mi'? - = — , — ! 



o l>t c r ( ~òr ) 



s ~òEn r Ann — 



— f- Ejn-. 



C 



< 3 > \ - «1=^*) j ^ (m-Zreos^ + rV" H„) - £ (rft,) j 



£ 7)Én-- 47T(T - 

 H— hin- = 



e ~òt c 



= 1 tyn_f r<SOB i>)* + r*f'* H,J J 



/l 7)H/i,. 



(4) 



e ~òt 



= "Ti ! ! 4: — />.cos^) 2 + /V 2 È,.) — — (rÉ, ) [ 



1 



/>cos^) 2 -fr7" 2 ' 



S r^ ~ ^ {V(l-frcosày +rV" Eh)!(. 1 ) 



(') Si ammette implicitamente che in ogni S sia sempre 1 — /rcos#>0. 



