— 581 — 



da una sezione ad essa parallela condotta alla distanza (infinitesima) dn, 

 è dato da 



T Jt J$ 



in modo che, posto 



Hs ~ dn 



si ha : 



(7) Q s = - C^dt f {E^ + EJ + B^rfS. 



Come espressione del quadrato dell'intensità efficace della corrente si 

 ha poi 



(8) P eff =^-J' + 'dt^f s E z ds) 2 . 



Dovendo, per una ben nota formola di Schwarz, essere 

 ^£e,6^ 2 < S^f E* dS, 



dal confronto delle (7) e (8) risulta immediatamente 



ciò che prova che in qualunque sezione normale del filo (ed anche, eviden- 

 temente, in qualunque altra sezione) la resistenza efficace ^= non 



sarà mai inferiore alla resistenza ohmica ^=-^-^ . Le due resistenze coin- 

 cideranno, cioè nella (9) varrà il segno = . allora e allora soltanto che, 

 ad ogni istante, in ogni punto di S sia 



(10) E r = E s = 

 e al tempo stesso valga l'eguaglianza 



(11) (j^dsX^sJ^XdS, 



la quale richiede, per esser soddisfatta (M,che E„ abbia lo stesso valore in 

 tutti i punti di S (cioè sia indipendente da r e 



(') Infatti, se la (11) è verificata, certamente è possibile di soddisfare l'equazione di 

 2° grado in ce : 



Sa; 2 + 2 ( E n dS x + f E* dB = 

 Js Js 



Rendiconti. 1315, Voi. XXIV, 1° Sem. 74 



