onde, se sono verificate le (10), y> non potrà dipendere altro che da s. In 

 conseguenza avremo 



-09 



~òg> 



^ w f/a„ co.s {l z n 2 ) ~** |/a„ sen (l z h) ' 



cioè 



E n = 



1 ^£ 



1 — ■ /V cos V l>z 



Evidentemente questa eguaglianza non è compatibile colla (11) altro 

 che quando sia f = 0. Ciò porta immediatamente a conclusioni che coin- 

 cidono con quelle del § precedente, riferite al caso limite = 0. 



§ 6. Prima di terminare sarà forse opportuno richiamare l'attenzione 

 del lettore sul fatto che la resistenza effettiva di un tratto di filo condut- 

 tore limitato da due sezioni normali può, se il filo non è rettilineo, risul- 

 tare inferiore alla sua resistenza ohmica ('): questo, perchè nella presente 

 ricerca non appaia come una restrizione inutile o ingiustificata l'aver rife- 

 rito resistenza effettiva e resistenza ohmica ad una sezione normale del filo 

 (cioè, sostanzialmente, a un tratto di filo limitato da una sezione normale 

 e da una sezione ad essa parallela e infinitamente prossima). 



Matematica. — Sulle soluzioni fondamentali delle equazioni 

 integro-differenziali. Nota I di N. Zeilon, presentata dal Socio 

 V. Volterra. 



1. Nella sua Memoria sulle equazioni integro-differenziali il prof. Vol- 

 terra ( 2 ) ne inizia lo studio sistematico coli' applicare il metodo di Green 

 all'equazione tipica di genere ellittico: 



+J LV/"' 1 ^ v *<." + -^*'.oJ*-o. 



Il primo problema che si incontra consiste nel formare la soluzione 

 fondamentale della (I), la quale viene calcolata, nella detta Memoria, me- 



(') V. A. Signorini, Sulla propagazione di onde elettromagnetiche in un conduttore 

 toroidale (Questi Rend., voi. XXIV, ser. 5 a , 1° sem.). 



( a ) Sur les équations intégro-différentielles et leurs applications. Acta math., 

 tom 35. 



