— 695 — 



di sostituire in esse al raggio della circonferenza direttrice del toro, il raggio 

 di curvatura della direttrice del conduttore, relativo alla sezione cui le for- 

 mole stesse hanno da essere riferite. 



§ 2. Siano: C la circonferenza direttrice del toro ; a il suo raggio ; g l'arco 

 di C contato da un'origine arbitraria; P un punto qualunque del toro; Ola 

 sua proiezione su C\ S la sezione normale del toro condotta per C; b il 

 raggio di S ; a la normale ad S orientata concordemente al verso posi- 

 tivo di C. Riferito il piano di S ad un sistema di coordinate polari di 

 origine C , assumendo il raggio di G (orientato verso il centro) come raggio 

 polare, e contando le anomalie in verso destrorso rispetto al verso positivo 

 di C, siano infine r, ■O i valori di tali coordinate in P. Posto: 



b r 

 a b 



riferiamo le equazioni dell'elettrodinamica al sistema di coordinate curvi- 

 linee (s , q, Dentro il toro, supposto il campo elettromagnetico indi- 

 pendente da z e trascurando le correnti di spostamento, le equazioni di 

 Heaviside-Hertz 



ina fi , „ 

 E = rot H — ' = rot E 



c c ~òt 



assumono allora, con ovvio significato dei simboli, la forma seguente ( l ): 



{ =— 1 --- u |EUl-^cos^( 



e ? q( 1 — Qg> cos ' ( 



— B S = : — a A I H M ( 1 - w co, *) j , 



C ~òt Q ( ~ÙQ 1)3 ) 



fib "DHp ~ò . . 



(2) { — f- = —z -t — E„( 1 — pq> cos &) 



ab dH s — 1 "J) , , . 



- — = ~ a B„(l — OW COS -V) . 



( l ) V. A. Signorini, Resistenza effettiva e resistenza ohmica. Questi Rend., voi. XXV, 

 ser. 5 a , 1° seni. 



Rendiconti. 1915, Voi. XXIV, 1° Sem. 88 



