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Evidentemente dovrà essere: E^" 8 ' = Ei, m) = (H^ m> —) . È poi facile con- 

 vincersi che non può esistere più di una propagazione d'onde che soddisfi 

 alla condizione voluta (') (quando si considerino, naturalmente, come identici 



(') Supposto invero che ne esistano due, P™ e P™, siano E ( 1 m) , E.'" ,) i valori ad 

 esse relativi di E». In base alla condizione 



E[ m \m = ~ fiOs 



Js t 2 Js 



potremo sempre ammettere che sia 



onde, stante la linearità della (1) rispetto ad E», qualunque sia la costante (complessa) y, 

 si avrà una propagazione d'onde corrispondente al valore J dell'intensità efficace, assu- 

 mendo 



E p = E^ = E w = Ei m) + y(Ej m) - E*"°) . 



Per una tale propagazione, posto 



y = / + iy" £e ( i " 1) | E!"" - E|"° | (1 - ? cp cos ») dS = I" + 1 1" 



_<M f 



lE^'Hl - ? qpC08 9J rfS + 2(/I'4-/'I") + 



+ (/' + /") £|E ( 3 m> -E ( t m) | 3 (1 - mpoos*)ÌS 

 In conseguenza (al variare di y' e y") Q assumerà anche il valore (minimo): 



Q = I ! JjO* ( 1 - MP cos ») d$ - 7 — — ) 



JjE^-E^l'a-eqpcos^Sj- 



Non potendo, per ipotesi, essere mai 



Q < § JmeT'I' d - ?<P cos ») <*S , 

 ciò porta di conseguenza I' = I" = 0, e successivamente : 

 JjEf'l' (1 -wcosd) dS = JjE< m) |> (1 - e9 >cos*) rfS + 



+ f |E< m) -E<"°|» (!-<><*> cos #)<*S. 

 ./s 



E questo è inconciliabile coll'ipotesi che e P { ^ corrispondano allo stesso valore del 

 calore di Joule, se non è : 



"|E ( f w> - E|"°| a (1 - Qq > cos*) rfS = , 



I 1 



/s 



cioè, (dal momento che essendo v =f= il campo elettrico individua il campom agnetico) 

 se /*° e /'l 1 a) non coincidono. 



