onde in particolare è 



A ni 



/ T (2 >\ 1 - 



(25) ^ e i^ = ^^h{kb)h{kh)- 



§11. Posto 



8 .-r+y = 4 '" f* 1 ~J g " *> + eost , 



dalle (2) 2 e (2) 3 segue 



1 7)*P' — 1 W 



(26) R e (H p ) = — R,(H S ) = - , 



r e(l — ^5peos^) (1 — g<p cos&) 1>Q 



ciò che prova che nel piano di S le linee *P' = cost sono, istante per istante, 

 le linee di forza magnetica. In base alla (22) tali linee, ed anche ed H 

 risultano determinate a meno di un errore dell'ordine di grandezza di 

 Senza insistere su ciò, avvertiamo che dalle (2) 3 e (22) segue, per q = 1, 

 l'eguaglianza 



(27) H 3 (l — Q9> cos &) = 



= 47 *^y j kb J^kb) + <f cos [j J,(Ai) - 1 /fciJ^A*) — cft& JJ(Aè) J + 



■f 9 2 JIW - | J.(**) - f j.w] J » 



colla stessa specificazione., relativamente all'ordine d'approssimazione, che 

 vale per la (22). 



§ 12. Sia U 0n) il vettore complesso di Poynting (= ^ E (m) AH (m) ^ 



relativo alla P im) , e <P (,n) il valore (indipendente da t) del flusso entrante 

 di U (m) attraverso la superfìcie che racchiude un tratto di conduttore di 

 lunghezza unitaria. Su tale superficie la componente di U secondo la nor- 

 male interna sarà diversa da zero soltanto in quella sua parte che appa r- 



Q — 



tiene anche alla superficie del toro, ed ivi avrà il valore — E^'H^. 

 Avremo dunque 



(28) <P (m) = ~- f '"EST 1 H^>(1 — tpq cos &) d& : 







invero nel sistema di coordinate curvilinee (s , g , &) l'elemento di superficie 

 del toro è espresso da b ds dtt (1 — <p q cos &) . 



