— 797 — 

 Poniamo, qualunque sia l ( l ), 



+ cl kb3i(kb)Z\{kh) 



e teniamo presente la (24). Dalle (29) e (30) otterremo allora, senza difficoltà, 



(8 1) q« = = £E£*!|2iÌM 1 21 ( V + ^ ^ _ Iff B.(^) - 



_ 3 3 J t (/^) JxW "! ) 

 4 00 ^4 \k\H 2 _])' 



(32) T« = | M*" ) = nab% ^* J*. j aìff + <r [j5 ìfi> - I© I M (^) + 



* 3 * 1 JoWJo(A£)-| j 



La (31) [cfr. anche la (25)] coincide sostanzialmente colla (23); la (32) 

 fornisce come valore di L; 



(33) L < = ì^^ 



^ lontie \j ì (k/>))~ 4 im + 4 |£| 2 £ 2 Jj • 



§ 13. Studiamo il comportamento asintotico della P im) al crescere inde- 

 finito di \k\ , trascurando, secondo il solito, nel computo degli elementi locali 

 del campo elettromagnetico le quantità dell'ordine di grandezza di y 2 , e nel 

 computo degli elementi globali le quantità dell'ordine di grandezza di <p 3 . 



Da forinole ben note segue: 



1°) (34) lim ; = — lim = lira = * ; 



7 |fc|=<»Jl(#£) |; ; ;=oo Ji(A^) |ft|=«Ji(Aé) 



2°) per (><1, qualunque sia r: (35) lira k r ^rrrSr = 0. 



| =00 J (&#) 



1 -M 



Essendo k = — ^|A;|, dalle (34) si deduce 



y2 



y2b 



(') Con ciò In verrà a rappresentare il valore dell'integrale 



f Ve j ^ \h(kò Q r + 1*1» |J^<?)I 8 j 



[Ved. loc. cit. (-), a pag. 1 della Nota I, § 8]. 



