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la teoria elettronica, nei corpi solidi gli atomi, benché occupino delle posi- 

 zioni presso a poco invariabili, gli uni rispetto agli altri, tuttavia sono do- 

 tati della possibilità di vibrare o di orientarsi attorno alle loro posizioni 

 di equilibrio, e della proprietà di emettere dei corpuscoli, elettroni, che cir- 

 colano negli interstizii esistenti fra atomi neutri e joni positivi. Ora la 

 massa a natura chimica di questi atomi e joni è diversa per i diversi corpi ; 

 le forze, che si esercitano fra gli elettroni e gli atomi, variano da un corpo 

 all'altro, ed infine l'energia cinetica media di ciascun corpuscolo varia con 

 la temperatura. Di qui si deduce non potersi presumere che l'entropia della 

 massa, rappresentata dalla molecola-grammo, sia eguale per tutti i corpi sem- 

 plici, neppure ad una stessa temperatura. Ciò noi possiamo vedere dai nu- 

 meri della ottava colonna (S ) della tabella, in cui sono dati i valori del- 

 l'entropia alla temperatura di 273°. Inoltre noi vediamo che l'andamento 

 dei valori della entropia S,„ al variare dei coefficienti atomici, risulta meno 

 regolare, ed anzi meno evidente, per la temperatura di 273° che non per 

 quella di fusione. E ciò perchè una stessa temperatura esterna non corri- 

 sponde ad uguali condizioni cinetiche interne per i diversi corpi. Invece la 

 temperatura di fusione vi corrisponderebbe per tutti i corpi solidi ; sarebbe, 

 secondo Lindemann (*), caratterizzata per tutti dalla condizione che a 

 quella temperatura le ampiezze delle oscillazioni degli atomi intorno alla 

 loro posizione di equilibrio diventano dello stesso ordine di grandezza della 

 distanza media fra gli atomi. Possiamo quindi concludere che in generale, 

 ma specialmente nei metalli, costituenti uno stesso gruppo del sistema pe- 

 riodico o gruppi affini, i valori dell'entropia alla temperatura di fusione 

 diminuiscono col crescere dei coefficienti atomici, cioè col diminuire del nu- 

 mero degli atomi nell'unità di massa. 



Possiamo arrivare ad un'espressione comprensiva delle relazioni fra l'en- 

 tropia ed il coefficiente atomico, la distanza interatomica e le caratteristiche 

 del moto vibratorio degli atomi, se mettiamo i risultati precedenti in rap- 

 porto con le deduzioni della teoria di Planck e di Einstein sulla energia 

 di rotazione intramolecolare e di oscillazione dell' atomo. 11 Lindemann, 

 partendo dal sopraenun ciato concetto della condizione caratteristica della 

 temperatura di fusione, arrivò alla seguente espressione della frequenza del 

 moto vibratorio atomico : 



, = /H/-V 



in cui K è un coefficiente determinato empiricamente. T la temperatura as- 

 soluta di fusione, m la massa atomica e V il volume atomico. Il detto ra- 

 dicale, indicando con d la densità, si può anche porre sotto la forma 



l'I* d 1 '* 



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(") Beri. Ber. 12, (1910); 13, 22, (1911). Phys. Zeitschr. 11, (1910); 12, (1911). 



