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quelle stesse che si oppongono ad una diminuzione di volume del solido com- 

 presso, e che siano dovute alle azioni mutue di atomi vicini disposti in 

 una rete cubica ('). 



Nella quarta colonna (M. 4.) .i valori calcolati da Magnus e Linde- 

 mann ( 2 ) mediante una loro espressione del calore atomico a pressione co- 

 stante, che non è altro che un'estensione di quella di Einstein, coll'aggiunta 

 di un termine, proporzionale a T' 2 , determinato empiricamente. 



Nella quinta colonna (N.) i valori calcolati da Nernst ( 3 ) colla formola 

 trovata empiricamente da Nernst e Lindemann ( 4 ) per il calore atomico a 

 volume costante, la quale completa quella di Einstein, inquantochè è fon- 

 data sull'ipotesi che un solido si comporti come un miscuglio di oscillatori, 



v 



di cui una metà possiede una frequenza v, e l'altra metà la frequenza — . 



u 



Nella sesta colonna (L.) i valori calcolati con la formola originale di 

 Lindemann e col coefficiente 2,06 X IO 12 . 



Nella settima colonna (B.) i valori calcolati da Bernouilli ( 6 ) mediante 

 la sua espressione del coefficiente di temperatura dello effetto Volta nei me- 

 talli in funzione della frequenza v. 



Nella ottava colonna (G.) i valori calcolati da Griineisen ( 7 ), mediante 

 una sua espressione della frequenza, dedotta dal rapporto-limite fra il ca- 

 lore atomico ed il coefficiente di dilatazione. Questi valori sono tutti sen- 

 bilmente più alti degli altri per uno stesso corpo, ciò dipendendo dalla 

 grandezza dei fattori numerici introdotti e dalle ipotesi, più o meno con- 

 formi alla realtà, fatte sulla costanza di certi coefficienti. 



Nella noua colonna (medii) i valori medii calcolati mediante i prece- 

 denti ; e nell'ultima colonna i valori da me calcolati dall'espressione 

 v X IO -12 = a Si , coi valori di a, corrispondenti alle diverse categorie dei 

 corpi semplici, sopraindicati. 



Come si vede dalle due ultime colonne, i valori da me calcolati della 

 frequenza mediante l'entropia alla temperatura di fusione, presentano una 

 soddisfacente concordanza coi valori medii, se si considerano le differenze, 

 talora molto grandi, che si riscontrano fra valori singoli per uno stesso 

 corpo. 



Due divergenze soltanto sono notevoli: l'una per platino e oro, e l'altra 

 per lo zolfo. Quanto alla differenza fra i valori di Bernouilli e di Griineisen 



( 1 ) Ann. d. Physik. 34 (1911). 



( 2 ) Zeitschr. f Elektrochemie 10 (1910. 



( 3 ) Ivi, 17 (1911); Ann. d. Physik. 36 (1911). 



( 4 ) Sitzungsber. preuss. Akad. d. Wiss. (1911), pag. 494. 



( 5 ) Phys. Zeitschr. // (1910). 



( 6 ) Zeitschr. f. Elektrochemie 17 (1911). 



( 7 ) loc. cit. 



