condizione che ad alte temperature sia soddisfatta la legge di Dulong e 

 Petit. Nella prima categoria entrerebbero i corpi semplici, i metalli special- 

 mente, ma anche il carbonio allo stato di diamante; nella seconda i metal- 

 loidi, come zolfo ed il carbonio allo stato di grafite, ed i corpi composti. 

 Per cui si ammette che nel primo caso si abbia a fare con corpi mono- 

 atomici, nel secondo con corpi poliatomici. 



La stessa forinola di Debye è fondata sopra un concetto, che differisce 

 da quello originale di Einstein in ciò che, invece di un unico numero di 

 vibrazioni dell'atomo, si ammette tutto uno spettro di vibrazioni specifiche, 

 il quale però è costituito Ja un numero finito di linee. Ma anche l'Einstein ( : ) 

 venne nel concetto che le oscillazioni termiche degli atomi siano molto lungi 

 dall'essere monocromatiche. 



Nelle premesse della teoria del Debye entra una sola costante neces- 

 saria; la frequenza limite v m , la quale entra nella definizione di una tem- 

 peratura caratteristica 6, rilegata col calore specifico di ciascun corpo dalla 

 legge seguente. Se si considera la temperatura T come un multiplo della 

 detta temperatura; caratteristica 0, il calore specifico per tutti i eorpi mono- 



T 



atomici è una funzione universale del rapporto — . La detta temperatura 



u 



caratteristica sarebbe definita da — - r m — 8v m . in cui, secondo Paschen- 



k 



Gerlach 



h, quanto di azione = 7,10 X IO -27 erg sec. 

 /c, costante di Boltzmann = 1,47 X IO" 16 erg. 



e quindi fi = 4,83 X 10~ n . 



S. Ratnowsky appoggiandosi sulla detta teoria giunse per via ana- 

 litica alla conseguenza che l'entropia è una funzione universale del rap- 



,0 . . v» 

 porto ossia di — . 



Ora se si confronta il valore di v m per ciascuno dei 16 metalli, per i 

 quali Debye e Ratnowsky hanno dato la temperatura 0, col valpre di v, 

 medio dei valori dedotti dalle diverse espressioni, indicate nella mia prece- 

 dente Nota, nelle quali si ammetteva una sola frequenza od al più due fre- 



quenze, differenti fra loro di un'ottava, si trova che il rapporto — non è 



v 



costante per tutti i corpi. Però per metalli affini si trovano valori molto 

 prossimi. Così per Pe,Ni, 1,65 e 1,66; per Na e K 1,38 e 1,47; per 

 Cu , Ag , Au rispettivamente 1,23 , 1,22 , 1,26 , e medio dei 16 rapporti, 1,34. 

 Cosicché, se non si tratta di un caso, v m = i / 3 v. Cosicché, siccome da = 76 



(') Rapporti et discussione, Bruxelles, 1911. 

 ( 2 ) Ber. Deuts. Phys. Gesells., 1914. 



