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densità spaziali finite in tutto t, notiamo che p 2 , tenuto conto della (15), 

 si può scrivere così 



a 4 b 4 c* 



^ 22) p * = a 4 b 4 — {a 2 — c % ) b 4 x 2 — (b* — e*) off ' 



e questa è una funzione continua in tutto %. 

 Si può allora prendere in t: 



essendo 



(24) D = M-4^-M 2 f^. 



In conseguenza si potrà avere una distribuzione di massa nell'interno 

 dell'ellissoide — e quindi infinite (n. 1) — compatibilmente all'assegnata 

 azione esterna, prendendo come densità la funzione hi = A 2 (Wis). Si trova 



« 25) = ■ (f , - .) £ + i +±) - * + *£) + 



essendo 



Se l'ellissoide è di rotazione intorno a z, non c'è che da fare a = b 

 e kt — kì', la V e , data dalla (17), si riduce a quella calcolata dal prof. Piz- 

 zetti; la legge di distribuzione della massa, in questo caso, è abbastanza 

 semplice, ecc. 11 caso della sfera si ottiene facendo, in tutte le forinole, 

 a = b = c: peraltro si ottiene più immediatamente partendo dalla (14) 

 del n. 5. 



