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(campo centrifugo) ; la sua azione sulla pala di un'elica e una forza opposta 

 alla forza centrifuga della massa di fluido che sarebbe contenuta nel posto 

 occupato dalla pala 



Astraendo da questa specie di azione fluido-statica che non ha grande 

 importanza nello studio dell'elica, restano le azioni fluido dinamiche dovute 

 alla parte p 2 della pressione. 



Posto 



F 2 = F — F, 



la (2) assume la forma seguente: 



d\' 1 

 (9) — = F 2 -2fiA V--gradp,. 



Partendo da questa equazione si può estendere al caso in esame il 

 teorema di Kutta-Joukowski nella sua forma elementare, usando un proce- 

 dimento analogo a quello usato da Prandtl ( 2 ) nel caso dell'ordinario moto 

 permanente. 



Tale procedimento consiste nel considerare, come sede delle spinte ele- 

 mentari che si esercitano alla superficie di un corpo immerso in un fluido 

 in moto, uno straterello vorticoso infinitesimo circondante il corpo (vortici 

 aderenti). 



Con tale artifizio le pressioni superficiali si trasformano in forze distri- 

 buite nel volume infinitesimo occupato dallo stato vorticoso, le quali, come 

 equivalenti delle pressioni superficiali, sono normali alle linee di corrente 

 lambenti il corpo. Questa proprietà di dette forze fa sì che, nonostante la 

 loro presenza, valga, come si è visto nella discussione della formula (3), il 

 teorema di Bernouilli per la pressione p, , ossia 



Pi + o 11 V ' 2 = °° st * 



Ciò premesso, poiché il moto riferito agli assi ruotanti è permanente, 

 si ha : 



dT dV _, _ V" 



rfF= rfP T =grad- + rot\ 



■e quindi, dalla (9) . posto k = /.t F 2 (forza unitaria di volume) : 

 k = 2 p SÌ A V + fi rot V A V + grad (p t + fi . 



(') È il principio di Archimede applicato al campo centrifugo, anziché al campo 

 della gravità. 



( 2 ) L. Prandtl, Trag/ìugeltheorie, I Mitt, Nachrichten von der K. Gesellschaft der 

 Wissenschafteu zu Gottingen, 1918. 



