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Siano f , i? , £ le componenti, rispetto ad un triedro destrorso fisso, delio- 

 spostamento dalla posizione d'equilibrio dell'elettrone di una singola parti- 

 cella: tali spostamenti avranno luogo, oltre che per azione del campo elet- 

 trico variabile E*(X . Y , Z) della perturbazione luminosa e delle forze di 

 attrito e di richiamo che si esercitano sull'elettrone, anche per effetto del 

 campo elettrico E e del campo magnetico H, esterni e costanti. 



Le componenti del momento elettrico p di una singola particella sa- 

 ranno 



Vx == et , p y = et] . p z = e£ 



e, nell'unità di volume, si manifesterei una polarizzazione elettrica P tale v 

 che 



(1) P« — *NJ? , P y = *N>? , P*=?*N£ 



se le particelle sono, come supporremo, regolarmente distribuite. 



Sia il fascio luminoso, propagantesi lungo l'asse Z dei campi esterni, po- 

 larizzato rettilineamente nel piano yz; il principio D'Alembert, raggiunto 

 un regime permanente, ci porta alle seguenti equazioni differenziali, ponendo 

 mente essere Z = e sostituendo agli spostamenti la polarizzazione P: 



> _L 



cc i 



re 

 r.i 



me 

 e 



HP, / + ^P* = ^X 

 mfi m 



m me ma 



m 



4 n 



dove e è la velocità della luce nel vuoto, 6 e r sono costanti positive (').. 

 Sia T = 27rr, il periodo della luce incidente di lunghezza d'onda X e 



velocità - di propagazione nel mezzo, n essendo l'indice di rifrazione rela- 

 tivo alla perturbazione luminosa nelle coudizioni attuali. 



Se la propagazione avviene nel senso positivo dell'asse s, sarà 



(3) 



X = pr. A e 

 Y = pr. 13 e 



?(«-t) 



( 1 J Per significato di tì e di r, vedi ad es. : Wood, Optique Physique, II, pag. 71. 



