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La l a e la 3 a delle (47) e la 3 a delle (49) provano che | f f , £ s | — , 

 ossia che £ 3 = a£ + , ... con a e /? che si determinano facilmente so- 

 stituendo nella penultima della (50) e nella 2 a delle (51) . Si conclude che: 



le coordinate £ , t\ , £ della tangente t costituiscono un sistema fondamen- 

 tale di soluzioni dell' equazione 



(52) ip 3 + fl?I, xp, +fl*(ì 1 /2 — a,) ip = 



che duò dirsi l'aggiunta covariante di (22) ( 35 ) dalla quale si deduce cam- 

 biando soltanto a, in — a l . Onde, viceversa, (22) è l'aggiunta di (52) ; 

 valgono quindi le forinole 



fl?=H-.*fif*| - I = -|££2? 3 |:a? 

 duali delle (24). 



Ne segue che, se si interpretano le £ , ì] , £ com^ coordinate normali 

 di punto, si ha una curva duale di r avente la stessa curvatura I rfi f 

 ed elemento lineare da opposto. 



Per finire, tra le varie espressioni miste (formate con le x,... e le £ ,...) 

 della curvatura è notevole la seguente : 



che si deduce dalle (48) e (49) , perchè formate con derivate prime e se- 

 conde soltanto. 



Fisica. — Potere rotatorio creato in un messo isotropo a 

 molecole simmetriche da un campo elettrico e magnetico longitu- 

 dinali e costanti. Nota del dott. Aldo Pontremoli, presentata dal 

 Socio 0. M. Corbino ''). 



In una Nota precedente ( 2 ) giungemmo alle equazioni di Maxwell per 

 un'onda polarizzata rettilineamente propagantesi (in un mezzo isotropo a 

 molecole simmetriche) nella direzione delle linee di forza di un campo elet- 

 trico e magnetico costanti. 



Richiamiamoci senz'altro alle relazioni in essa stabilite, coi simboli 

 usati ; per le (7) si aveva 



(„._ 1)X — (1 -\~iyn) ^ {JX + iif>Y) = Q 

 Y-(l + «y«)^— (>Y-»>X) — 



( 35 ) E nel caso u = a (a, = 1) è l'ordinaria aggiunta di (22) , ossia di (22'). 



I^ 1 ) Pervenuta all'Accademia il 23 agosto 1922. 



( 2 ) Questi Rendiconti 1922, sem. 2°, fase. 7° e 8°, pag. 189. 



