da cui, sussistendo come è facile dimostrare, la relazione Y = rt iX tra i 

 vettori elettrici nella perturbazione luminosa, si ricava immediatamente 



(8) ^_(i + , >/ e)_^__i ==0 



dove n è complesso: ci sarà quindi ora possibile determinare gli indici di 

 rifrazione n x e n 2 ed i coefficienti di assorbimento X\ e x 2 delle due onde 

 circolarmente polarizzate che si propagano nella direzione delle linee di 

 forza dei campi esterni. Poniamo 



per l'onda destrorsa n = n l — te, 

 per l'onda sinistrorsa n = n 2 — ix t 



si avrà dalla (8) 



0N 



{n x - te,)' — [1 + y(«ti + ari)] yj— -1=0 



(?2 2 — ^ 2 ) 2 — [1 -f >' (Z/Z 2 -f- 3't)] ^ _ ~ 1 = 



le quali, come è logico, non differenziano che pel segno di xp . Ma J è 

 complesso: ricordando le (5), sia 



dove a e /? sono reali, e sia ancora 



(« + ^T + ^ = v, 



(« — + ^ = V,. 



Dalla prima delle (9) si otterranno, separando la parte reale dalla im- 

 maginaria, le equazioni 



dove, mutando segno a t//, si avranno le equazioni corrispondenti alla se- 

 conda delle (9). 



Dalla ultima relazione si ricava immediatamente 



