ove (come rispettivamente per n OÌ e n a2 ), x i e x 02 sono i valori di Xi e 

 di x 2 per E = . 



Pertanto la presenza del campo elettrico longitudinale esterno altera 

 tanto la velocità di propagazione come i coefficienti di assorbimento delle 

 due onde polarizzate circolarmente: ne potrà conseguire una variazione nel 

 potere rotatorio, nella posizione del doppietto in cui si separa ogni riga di 

 assorbimento per effetto del campo magnetico, e nell'ellitticità. 



A tal uopo consideriamo le due componenti D(X D ,Y D ) . S(X S ,Y S ) 

 in cui si può scindere il vettore elettrico R(X,Y) dell'onda incidente, mo- 

 dificata per la presenza dei campi; sarà 



271.3 i 

 X, 



ti 1 c ) 



a d = p. r. A e -e 



onda destrorsa J 



onda sinistrorsa ( 



2-nz x ( «, \ 



Y D = p. r. -,- Aie e 



2n- ^ i / n 2 _ \ 



v \ 4 t \ e / 



A s = p. r. A e e 



2nz il », v 



— ~r x * t ( t — ) 



\r a • n t \ c I 



Y s = p. r. — Ai e ■ e 



Le componenti S e D del vettorè elettrico R ad un dato istante t. e 

 dopo avere attraversato uno spessore z del mezzo, formeranno rispettivamente 

 coll'asse delle x gli angoli 



„r n t , 2ns 



XOD = — — -f- — «, 



T 



lu^ = — — n 2 



x k 



La bisettrice dell'angolo DOS, per una s determinata è fissa per qua- 

 lunque t , e forma con l'asse delle x l'angolo q 



Q = y {ih — ili) ■ 



La luce emergente è polarizzata ellitticamente; il vettore elettrico che, 

 all'entrata nel mezzo, era diretto secondo 0,c , descrive ora una ellisse con 

 l'asse maggiore secondo la bisettrice fissa di LOD . 



I semiassi della elisse hanno per lunghezza 



Rendiconti. 1922. Voi. XXXI, 2° Sera. 



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