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L'angolo q è il potere rotatorio risultante e pertanto, detto Q m il po- 

 tere rotatorio d'origine puramente magnetica, si avrà per le (14) 



o anche 



Q = Q m yi~ Kp EH 



dove K p è una funzione pari di H e contiene inoltre costanti caratteristiche 

 del mezzo impiegato. 



Il potere rotatorio di tipo ordinario esiste dunque teoricamente nella 

 direzione delle linee di forza con le peculiarità che la teoria delle sim- 

 metrie lasciava anticipare. 



L'ellittici tà è definita come rapporto tra il piccolo e il grande asse, 



ossia 



2m 







2nz 







— e 



1 1 



2nz 







2772 



> * 



x t 



+ e~ 





C7XZ ' 

 y (set — x x ) , 



ma fuori delle righe d'assorbimento il valore dell'espressione tra parentesi 

 è piccolo, onde può scriversi 



712 



S = — [Xs Xi) 



aioè per le (15) 



x i 3 *»— 2 \ v 2 V, ; 



= f m + ~r K e EH . 



dove f m è l'ellitticità dovuta alla presenza del solo campo magnetico e K £ 

 è anch'essa funzione pari di H e caratteristica del mezzo. 



Dunque anche nei riguardi dell'ellitticità, per la sovrapposizione del 

 campo elettrico E, il mezzo è modificato come se nella direzione delle 

 linee di forza fosse dotato di potere rotatorio ordinario. 



Per analizzare lo spostamento delle righe di assorbimento richiamiamo 

 la (8); è 



(16) »»— (1 +*>«)j|r^-l = 



