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pei- E = H — , sarà 



ni — — — 1 = 



e il centro della riga di assorbimento cadrà nel punto dello spettro ove 

 i = t p , ossia per la (5) e per essere 6*N« = 1 — — , nel punto ove a = 0. 



Tp 



Sia ni il valore dell'indice di rifrazione complesso nel centro della riga in 

 assenza dei campi; dovrà essere 



(17) nf — ^—1 = 0. 



La posizione, attivati i campi, in cui è n = ni . si dedurrà evidente- 

 mente dalle (16) e (17), nei pu»ti ove 



i /? J rh xp az±.xp'-\-ip 

 ossia, ove 



(18) az±zxf,' +^«5 — 0. 



Detta relazione, paragonata a quella che si ottiene ponendo E = , 

 essendo /S e ognora positivi, ci dimostra che i centri delle due righe di 

 assorbimento si spostano verso il violetto se y^>0, e reciprocamente. 



Ossia, in generale, se lo spostamento dell'elettrone di polarizzazione, 

 dovuto al campo elettrico esterno, avviene nel senso della propagazione lu- 

 minosa, il doppietto va verso il violetto, se in senso contrario si sposta 

 verso il rosso, ed in ogni modo è assi metrico rispetto la riga normale. 



Ma estrinsecando t, ai ponga 



a _ _L °l_ t Io , ìfJ _ t//„ _ 1 



' #N t ' 2ct t ' 0N ONt ' ° <9N 



la (18) può scriversi 



1 



che confrontata all'equazione corrispondente per E = ci dimostra come 

 l'azione del campo elettrico esterno possa assimilarsi, in questi riguardi, ad 

 una variazione del periodo normale di risonanza dell'elettrone di polarizza- 

 zione, con le caratteristiche qualitative anzidette. 



Quantitativamente, data la piccolezza di y in virtù dei campi elettrici 

 attualmente applicabili, le variazioni sembrano sfuggire per ora ad una ve- 

 rifica sperimentale. 



Per H = 0, otterremo le sole modificazioni causate dalla presenza del 

 campo elettrico esterno. Ricordando che tutte le quantità trattate con in- 



