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valore noto della costante N di Avogadro, la forza che si esercita sopra ogni 

 molecola effettiva dello strato superficiale quando sia conosciuta la forza com- 

 plessiva esterna che corrisponde ad una determinata area. Ciò importa che. 

 denotando con a il lato del cubo elementare, fra la pressione p esercitata 

 sul corpo (di densità y e di massa molecolare M) e la forza Y x che ne 

 risulta per ogni molecola superficiale esiste la relazione 



(i) ■ ¥i=spa ^ p (^y, . m - 



Alla forza F, può farsi corrispondere la dilatazione — per avere dal 



loro rapporto il modulo elementare lineare caratteristico di un corpo omo- 

 geneo ed isotropo sottoposto a pressione uniforme, modulo che è da supporre 

 costante entro i limiti di perfetta elasticità. Epperò, avendosi per il modulo 

 ordinario 



K PV _ Pa 

 JY SJa 



e per la (1) 



per il nuovo modulo K' si otterrà: 



(3) K' = Sa 2 K. 



In modo analogo si procede nel caso degli scorrimenti assumendo per 

 modulo elementare di rigidità il rapporto fra la forza tangenziale <Pi che 



agisce su ciascuna molecola e lo scorrimento — che questa subisce. Si avrà 



a 



allora per il modulo ordinario: 



(V^i ti 



a*Jb a* ' 



da cui si ricava la formula relativa al modulo elementare 



n' = a % n ; 



ed è facile dedurre similmente la relazione che lega il modulo elementare 

 di trazione E' al modulo di Young E, come quella fra gli elementi ana- 

 loghi E; E; in corrispondenza alle dilatazioni longitudinali non accompa- 

 gnate da contrazioni trasversali; vale a dire: 



E' — a 2 E , E; = a*E* . 



Abbiamo dunque in ogni caso un mezzo semplice per passare dall'ordi- 

 nario al nuovo sistema, ed il coefficiente a 1 che compare nelle nostre for- 



