arbitraria di attribuire alle onde trasversali un contributo doppio di quello 

 ammesso per le longitudinali, il che del resto emerge del pari dalla (6) 

 ottenuta dal Debye in modo rigoroso dal punto di vista della teoria elastica 

 applicata ai mezzi formati da un numero discreto di punti materiali ( 1 ). 



Posto Vfmax = -y^- e vi max = -p~ , qualora si faccia l tm ==X lm = 2a 



si potrà scrivere in luogo della (7): 



(7/ ^(2v t + vi) = M0, 



donde risulta: 



(?) »=à< 2t "+"<>- 



laddove in base alle (5) e (6) la costante © di Debye viene espressa dalla 

 formula 



kai 47i 2 



Eppure, fatti i calcoli, si trova che i valori ottenuti con le due formule 

 coincidono, come può vedersi dall'annesso specchietto, eccezione fatta di poche 

 divergenze per le quali è da notare che le 6 da me calcolate si avvicinano 

 di più, specialmente nel caso del piombo, alle osservate, cioè dedotte 

 mediante i calori specifici per i metalli studiati da Nernst e dai suoi allievi. 



Sn Bi Cd Pb Zn Al Ag Au Cu Ni Fe Pd Pt Ir 



6 - 183 110 166 71 — 395 210 165 326 431 427 253 224 — 

 6 = 177 107 165 94 284 396 218 180 322 412 434 284 234 236 

 o .f. = — - — 95 — 396 215 — 309 — — — — — 



Vi è dunque motivo di credere che nel procedimento del Debye deve 

 potersi ricavare la & servendosi di una proprietà addittiva conforme a quella 

 cui si riferisce la (7) da me stabilita, vale a dire ponendo invece della (5) : 



(5/ k0 t = hvtraax , k&i = Av ;max , 



con la condizione che sia 



n 20 t ± t h . 



(*) Il particolare di cui qui si parla risponde evidentemente al fatto che per lo 

 spostamento di un punto del reticolo a struttura tetraedrica in direzione di uno qua- 

 lunque degli spigoli del cubo elementare si destano tre reazioni elastiche, una di pura 

 dilatazione longitudinale e due di scorrimento. 



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