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A. Johnsen, Biegungen und Translationen. 



Zwischen gekreuzten Nicols sieht man auf allen Flächen 

 doppelbrechende Streifen // den Würfelkanten; // ihrer Längs- 

 richtung liegt wohl meist a, häufig aber auch c; an der de- 

 formirten Ecke halten sie unbeeinflusst die alte Eichtung ein 



(s. auf 010, Fig. 6). Dieses 



Verhalten schliesst wirk- 

 liche Biegung um [110] 

 aus, es muss sich um 

 Gleitungen nach {110} 

 handeln. Schiebung nach 

 {110} ist aber bei plagi- 

 edrischen Körpern ebenso 

 unmöglich wie bei regulär 

 holoedrischen, denn Glei- 

 tungen sind centrisch 

 symmetrische Vor- 

 gänge, weil Gleitung 

 irgend einer Molecül- 



Fig. 6. Schicht A in der Eichtung r 



gleichbedeutend ist mit 

 Gleitung der benachbarten Schicht B in der Eichtung — r. 

 Es sind also hier höchstens 11 Symmetriegruppen zu unter- 

 scheiden, {110} wird bei plagiedrischen Körpern Symmetrie- 

 ebene und die Gleitung nach einer solchen kann keine be- 

 stimmte neue Gleichgewichtslage anstreben; es ist vielmehr 

 s = ? wo p die Kraft , s die Gleitstrecke , f die Fläche 

 der gleitenden Schicht und rj der betreffende Eeibungs- 

 coefficient ist (der Vorgang ist so gedacht, dass f während 

 desselben constant bleibt). 



In der That kann man den einspringenden Winkel auf 

 (001) durch Druckänderung variiren lassen. Es ist also 

 T == {110}, t = [001]. Bei besserer Spaltbarkeit der Substanz 

 würde man also nach der Deformation glatt // (001) hindurch- 

 spalten können (vergi. oben Dolomit). Die doppelbrechenden 

 Streifen, elastische Nachwirkungen der längs T auftretenden 

 Eeibung, können naturgemäss nur parallel den Würfel- 

 kanten, niemals diagonal hinziehen, auch darf man beim 

 Hindurchsehen durch eine Würfelfläche keine diagonalen 

 Schichten von abweichendem Brechungsindex erwarten. 



