Synthese der Gesteine. Experimentelle Geologie. - 255 - 



In der ersten Publication hat Verf. nach de Vissers' Methode bei 

 einer Reihe von Substanzen die Schmelzpunktserhöhung, welche bei Druck- 

 steigerung eintritt, gemessen. Die Schmelzdruckcurve Hess in keinem Fall 

 ein Maximum erkennen, obgleich Schmelzpunktserhöhungen bis zu 70° er- 

 reicht wurden. Ein solches Maximum hätte auf die Existenz eines fest- 

 flüssigen kritischen Zustandes hingedeutet; aus Versuchen, die Verf. am 

 Menthol angestellt hat, hält derselbe einen solchen Übergangszustand für 

 möglich. Wird nämlich eine mit Menthol gefüllte Röhre in ihrem oberen 

 Theile erwärmt, während der untere auf einer Temperatur von ca. 10° er- 

 halten wird, so besteht ein ganz continuirlicher Übergang von flüssigem 

 zu wasserhell-festem Stoff. 



Gegen diese am Menthol gemachten Beobachtungen wendet sich Tam- 

 mann in seiner Arbeit „Über die Grenzen des festen Zustandes II" (ver- 

 gleiche das vorige Referat), dem die Wiederholung von Heydweiler's 

 Versuchen an einem „wahrscheinlich reineren" Mentholpräparat nicht ge- 

 lang ; er führt die Erscheinung auf verunreinigende Beimengungen zurück. 



Demgegenüber betont Heydweiler in seiner zweiten Mittheilung, 

 dass seine Versuche ihm auch bei bestem Kahlbaumschem und durch oft- 

 maliges Ausfrieren gereinigtem Präparat gelingen. Gleichzeitig sucht der- 

 selbe Ungenauigkeiten im theoretischen Theil von Tammann's genannter 

 Arbeit nachzuweisen. E. Sommerfeldt. 



Gr. Tammann: Über adiabatische Zustandsänderungen 

 eines Systems, bestehend aus einem Krystall und seiner 

 Schmelze. (Ann. d. Phys. (4.) 1. 275-289. 1900.) 



Das Gleichgewicht zwischen einem Krystall und seiner Schmelze wird 

 in vielen Fällen durch adiabatische Zustandsänderungen, denen man ein 

 solches System unterwirft, nicht gestört. Oft kann man ausserdem, wie 

 die Experimente des Verf.s zeigen, die adiabatischen Curven der Flüssig- 

 keit und des Krystalls in der Nähe der Schmelzcurve als dieser parallel 

 annehmen. Sind diese Bedingungen erfüllt, so lassen sich die Gleichungen 

 beweisen : 



R-R = (C' p -C" p ) (T t -T) 



und 



/ d_ v 1 d n v" \ 



in denen T die absolute Temperatur, v' und v" die Volumina der Flüssigkeit 

 und ihres Krystalls, C p ' und C p " die specifischen Wärmen bei constantem 

 Druck, R die Schmelzwärme bedeuten, während die Hinzufügung des 

 Index j die betreffende Grösse auf den Schmelzpunkt bezieht. Die erste 

 Gleichung kann für T = 0, da alsdann R verschwindet, geschrieben werden : 

 B, = (C' p -C" p )T r 



Verf. prüft die beiden letzten Gleichungen an der Hand der Er- 

 fahrung nach dem von früheren Beobachtern über Ausdehnungscoefficienten, 



