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Ablenkung  hervorzubringen,  die  entgegengesetzt  ist  von 
derjenigen,  die  bei  B  statt  findet.  —  Um  die  Wirkung 
von  K  zu  annuliren,  müssen  wir  von  der  links  von  M 
iV  liegenden  Masse  noch  eincn  ebenso  grossen  Massen- 
theil  wie  K  aufopfern.  Wenn  also  m0  die  ganze  storen- 
de  Masse  bezeichnet,  so  wird  nur  noch  m0  —  2K  übrig 
bleiben  eine  Ablenkung  nacli  derselben  Richtung  hcrvor- 
zubringen,  wie  diese  in  B  statt  findet.  —  Je  mehr  das 
Loth  sich  O  nâhert,  desto  geringer  ist,  wie  z.  E.  in  D 
die  noch  übrig  bleibende  storende  Masse,  und  in  O 
selbst  ist  dieselbe  Null  geworden,  da  ebensoviel  Materie 
sich  bestrebt,  das  Loth  nach  der  einen  Seite  abzulen- 
ken,  wie  wiel  vorhanden  ist,  dasselbe  nach  der  anderen 
Seite  zu  ziehen. 
Daraus  wird  denn  auch  neben  der  Wirkung  der  scit- 
wiirls  vom  Meridiane  gelegenen  Massen  ersichtlicli,  wa- 
rum  keine  constante  Masse  m  in  unserer  obengegebencn 
Formel  im  Stande  ist  den  Beobachtungen  Genüge  zu 
tliun,  ialls  der  storende  Korper  in  der  Richtung  des 
Meridianes  eine  einigermaassen  betrachtliche  Dimension 
hat,  was  doch  wolil  vorauszusetzen  ist,  selbst  wenn  wir 
das  A  variiren. 
Schon  die  frühere  Untersuchung,  nach  welcher  wir 
für  eine  Ablenkung  von  5'  ,  1  ein  grosseres  m  heraus- 
reclineten,  als  für  das  Maximum  7  ",  8,  so  wie  auch  die 
letzte  Betrachtung  deutct  darauf  hin,  dass  wir  eine  gros- 
sere  Uebereinstimmung  zwischen  Beobachtung  und  Rech- 
nung  erwarten  konnen,  wenn  wir  annehmen ,  dass  das 
m  allmalig  mit  der  Entfernung  der  Beobachtungspunkte 
von  der  Nullzone  bis  zu  einer  gewissen  Grosse  wachst. — 
Da  dasselbe  unter  der  Nullzone  geradezu  als  Null  be- 
trachtet  werden  kann,  da  hier  kein  Theil  des  storenden 
