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gar unmôglich macht, worauf natùrlich bei dieser allge- 

 meinen Betrachtung keine Rùcksicht genommen werden 

 kann. 



Es bleiben also nur die Einstellungsfehler ùbrig; die- 

 selben hàngen offenbar von der Richtungskraft der Nadel ab, 

 Bezeichnen wir dièse im Azimuth y m mit R m , im Meri- 

 dian mit M, so haben wir, wenn wir der Einfachheit 

 wegen eine vollkommen àquilibrirte Nadel voraussetzen: 



R m =Msin\ sm\ m +Mcosl cosl m co*y m ('), 



woraus, wie leieht ersichtlich, unler der Annahme, dass 

 1 nicht=o ist, folgt: 



R _ Msin\ 

 m ~~sin\ m 



Die Richtungskraft nimmt also mit wachsendem Azimuth 

 ab; je kîeiner aber die Richtungskraft wird, desto grôsseren 

 Einfluss erhalten secundàre Ursachen, wie fehlerhafte 

 Abhebung der Nadel, Unebenheiten der Lager etc. auf 

 die Position der Nadel, desto kleiner wird also das Ge- 

 wicht der Beobachtungen; letzteres muss demnach eine 

 Function der Richtungskraft sein, welche dieser Bedingung 

 genûgt. Die einfachste Form einer solchen ist aber die 

 directe Proportionalitàt, der wir den Vorzug geben mùs- 

 sen, da zur Annahme irgend einer anderen ebenfalls ge- 

 nùgenden Form a priori gar kein Grund vorliegt. 



Bezeichnen wir somit das Gewicht einer Inclinations- 

 bestimmung im Meridian mit 1, so werden wir das Ge- 

 wicht g m einer Inclinationsbestimmung im Azimuth y m 

 bezeichnen kônnen durch: 



si ni 



( ) Vergl. Gauss a. a. 0. pag. 30. 



