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chacun des deux tourne par rapport à l'autre, et c'est tout ce que 

 l'on pourrait savoir. 



Évidemment, il n'en est pas ainsi. En géométrie et en cinéma- 

 tique, il est impossible de définir le mouvement absolu; mais les 

 notions dynamiques, c'est-à-dire celles de masse et de force, nous 

 en fournissent le moyen. 



Nous concevons que des forces s'exercent sur tel ou tel point 

 matériel, indépendamment des mouvements que ces forces déter- 

 minent par rapport à tel ou tel système de comparaison (*). 



Nous concevons aussi qu'un point soit libre, c'est-à-dire 

 débarrassé de l'action de toute force. 



Considérons trois points libres A, B, G, et construisons un 

 trièdre tri-rectangle (système invariable) par rapport auquel les 

 points A, B, C, aient respectivement pour coordonnées à l'origine 

 X„ Y x , Z L ; X 2 , Y 2 , Z,; X 3 , Y 3 , Z 3 . Appelons x v y v z x \ x v y v z t ; 

 x u Vz, z 3 les composantes des vitesses respectives de A, B, G, 

 suivant les trois axes, lesquelles composantes doivent être con- 

 stantes si les axes sont immobiles, et même s'ils ne possèdent 

 qu'une translation uniforme (**). Supposons qu'il en soit ainsi, et 



