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« La (4) è la formula della quale si sono serviti Duprè e Bertrand per 

 esprimere le tensioni dei vapori saturi in funzione della temperatura. Sce- 

 gliendo per le costanti valori convenienti, la formula rappresenta con grande 

 esattezza i resultati delle esperienze di Kegnault, e si noti che essa non con- 

 tiene che tre sole costanti, mentre la formula empirica usata da Regnault 

 ne contiene sei. (Bertrand, Thermodynamique. Paris 1887, p. 93). 



ii Con lo stesso procedimento ora applicato si ha per il volume speci- 

 fico s del vapore saturo 



a' 



(5) i ogs A^ + |-+riogT; 



dove k[, a', b' sono costanti. Le due ultime, se fosse vera la legge di Boyle, 

 dovrebbero soddisfare alla relazione 



(6) a' = a b' = b + ì 



la quale resulta immediatamente dall' equazione (2) quando si scriva nella 

 forma 



logp -f- log s = log R -f- log T . 

 II. 



« Le formule (4) e (5) non sono teoricamente esatte perchè non lo sono 

 le equazioni (2) e (3) delle quali ci siamo serviti per dedurle, e però non 

 si potrebbe attribuir loro molta importanza. Che se esprimono bene i resul- 

 tati delle esperienze, conviene anche osservare che applicandole non si tien 

 conto del significato teorico dei coefficienti, ma si determinano coi dati delle 

 esperienze stesse. L'importanza loro sta nel fatto, che le funzioni della tem- 

 peratura p e s che esse definiscono, corrispondono al contegno reale dei va- 

 pori saturi. 



« La funzione p è nulla per T = 0 , poi è crescente fino a T=y 



dove ha il valor massimo, poi decresce indefinitamente. In realtà, la pres- 

 sione di un vapor saturo deve esser nulla allo zero assoluto, poi cresce con 

 la temperatura fino alla temperatura critica, dopo la quale non ha più signi- 

 ficato, perchè non è più possibile lo stato di saturazione. Se dunque la curva 

 della pressione presenta un massimo, esso deve corrispondere alla temperatura 

 critica e secondo la (4) sarebbe il massimo e quindi la temperatura critica a 



e che tal valore corrisponda alla temperatura critica è confermato, perchè 

 esso annulla il valore del calore di vaporizzazione 



r = a — /ST ; 



ed alla temperatura critica deve infatti essere r = 0 . 



