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« Proprietà analoghe presenta la funzione s che rappresenta il volume 



specifico. Essa è infinita per T = 0 , poi decresce continuamente fino a T === -y 



dove è il minimo, dopo torna a crescere indefinitamente. Ciò corrisponde al 

 fatto che allo zero assoluto il vapore la cui forza elastica è nulla, occupa 

 un volume infinitamente grande; poi esso decresce, come sappiamo, col cre- 

 scere della temperatura. Ma di là dalla temperatura critica la curva non ha 



più significato e se vi è un minimo questo deve corrispondere appunto a 



al 



tal temperatura. Secondo la (5) il minimo è per T — -y ; dunque per lo 



stesso vapore cui siano applicate le due formule (4) e (5) deve essere evi- 

 dentemente 



K ' } b ~ b' " 



relazione che dobbiamo ammettere fra i coefficienti delle due formule, invece 

 di quella espressa dalla (6), che veniva come conseguenza della legge di 

 Boyle e Gay-Lussac. 



« Della (2) che esprime questa legge si ha differenziando 



cip , ds_ 



mentre alla temperatura critica questa espressione deve esser nulla per quanto 

 abbiamo detto. 



III. 



« Zeuner ha proposto per i vapori saturi l'equazione 

 (8) ps n = cosi 



la quale corrisponde alle esperienze con tale esattezza che egli crede possa 

 essere la vera legge del fenomeno. 



« Per il vapor d'acqua esprimendo p in atmosfere e ponendo n= 4,0646 

 e cost = 1,704 ha ottenuto i seguenti resultati (Grundz. d. Mechau, Wàr- 

 meth II i) : 





Densità 







Densità 





p. 



secondo la (8) 



osservata 



p. 



secondo la (8) 



osservata 



0,5 



0,316 



0,315 



6 



3,262 



3,263 



1 



0,606 



0,606 



10 



5,270 



5,270 



2 



1,162 



1,163 



12 



6,255 



6,254 



3 



1,701 



1,702 



14 



7,229 



7,228 



Differenziando la (8) si ha 



dp , ds " ' A 

 conformemente alle considerazioni fatte sopra. 



