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« In tale ipotesi le equazioni (I) potranno scriversi 



\ ^r,r G /X,- -f- \%r,r+l 6 /X r+1 -f- \ A J - )r ._ l _ 2 6 / X r+2 



2 



esse quindi assumono la stessa forma come nel caso in cui le iy jS sono nulle. 

 t Noi considereremo in questo § le equazioni differenziali 



^ rj y -Lì Y Y 1 "^-t-i ^r+z 



^ji^ 1 D£ CXr+2 0%r-*-\ 



~ò p t j ii T ~1 "^Xy-t-2 "^X^-t-i 



— — [_fty )f - .L/r r" /*r,r+l J-'r+l ~T~|Wr,r+2 -Lv+2 J — t — 



tenendo presente che nel caso in cui le »y >s sono nulle (mezzo coibente) le 

 K,s, Pr,s rappresentano i coefficienti delle equazioni di Hertz, mentre nel caso 

 in cui le v rs sono diverse da zero (mezzo conduttore) essendo però soddisfatte 

 le (2), le X r , s , i-i r , s rappresentano i coefficienti stessi moltiplicati respetti- 



vamente per gli esponenziali e a , e a . Partendo dalla ipotesi che i coef- 

 ficienti delle equazioni di Hertz siano tali che le forme quadratiche 



siano positive, la stessa proprietà sussisterà anche prendendo le l rs e /< r c 



eguali ai detti coefficienti moltiplicati per gli esponenziali e a , e 1 

 « 2. Si ponga 



Y - Y' 



■ "j .A y 



~ÒX r 



le (I') diverranno 



e quindi 



7l£ ( T)X r 1>35 S ) l>t ( l>X r ) 



