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onde a cagione della (10) 



Iti 



(12) 



v r,h X/ t 



* In modo analogo avremo 



J_ t _^/v ^BA ~a / 7>A r+8 ^A,. +1 \ 



talché per la (11) 



(13) 



r+2 



« Quindi le equazioni (12) e (13) che sono le equazioni di Hertz, nel 

 caso più generale potranno ricavarsi dall' annullare la variazione prima (9) 

 nella ipotesi che siano nulle le variazioni delle A»- e B r ai tempi estremi t 0 e /. 



§ 4. 



e 1. Quando si ha v r>s = 0 , per modo che c = 0 , abbiamo che le 

 equazioni differenziali di Hertz possono farsi dipendere dall'annullare la va- 

 riazione prima di fGi-xdt, mentre l'energia è E (vedi (8')). Da quanto si 



Jto 



è detto nel] a introduzione questa osservazione potrebbe condurre immediata- 

 mente a delle interpretazioni meccaniche della questione. 

 « 2. Nel caso in cui il mezzo sia isotropo avremo 



K,s — Hr,s = »V,s = ^ r ,s = M r , s = 0 r s 



A n — — X 33 — A , (iM 



!«33 



33 



^11 = ^2: 



1 



fi 



e quindi le espressioni di R a ,p, T , Gr a ,p, P si semplicizzano (vedi (II), (III), (IV)). 

 « Consideriamo in particolare la espressione di Gr a ,p. Avremo 



fé*©' 



« Se A è costante, si avrà 



Gio dt~- 



dt 



2 \7)^r+2 l#r-+i / J) 



