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stessa funzione P di queste quantità, che possiamo chiamare il potenziale di 

 orientazione ( 1 ). Stante la piccolezza degli spostamenti ed il fatto che allo stato 

 naturale l'etere si trova in equilibrio, potremo ritenere, analogamente a quanto 

 si ammette nella teoria dell'elasticità, che P sia una funzione quadratica di 



p, q, r e, se vi è isotropia, sarà 



P = 1 , ly=p, py = q , vy = r . 



y 



Quando l'etere è in movimento, dopo aver subito una deformazione determi- 

 nata, le componenti TI, V, W dello spostamento nel tempo dt aumenteranno 

 di cs'dt. y'dt, s'dt ed avremo 



di dà' dy' dp dx' dz' dv dy dx' 



^ ' 7 dt ~~~ dy ~ dz ' 7 dt — dz ~~dx" 7 dt dx ~ dy 



e, se sull'etere non agiscono forze, le equazioni del suo moto saranno 



dx' dv dp dy' di dv dz' dp di 



dy dt dz ' dt dz dx ' di dx dy 



« Queste equazioni, quando si ponga 

 (4) x'--=X, y', =-- Y , z' = Z; l L , p = M , r = N, 

 se le costanti * e y sono uguali fra loro, divengono quelle trovate dall'Hertz. 

 11 vettore di componenti L, M, N rappresenta la forza magnetica e la risul- 

 tante di X, Y, Z misura la forza elettrica nel punto considerato. 



« Nei corpi isolanti, omogenei ed isotropi per l'elettricità ed il magne- 

 tismo, le equazioni (2), (3) conservano la stessa forma, ma le costanti f e / 

 possono assumere valori diversi fra loro e diversi da quello che loro si at- 

 tribuiva nell'etere libero. Se l'isolante, pur rimanendo isotropo, cessa di -es- 

 sere omogeneo, le quantità e, y potranno considerarsi come funzioni delle 

 coordinate, ma la forma delle equazioni (2), (3) non varierà. 



« Quando si considera un corpo isolante ed anisotropo per l'elettricità, 

 ammetteremo che l'energia cinetica dell'etere, che occupa l'elemento di spazio 

 de, sia espressa non più da e [x'--+- y' 2 -hz' % ) dr, ma da una funzione qua- 

 dratica di x, y\ z' moltiplicata per dv e le equazioni del moto, se non vi 

 saranno forze esterne, diverranno 



dx' dy' dz' dv dp dx eh/' dz' di dv 



fn lI + ' flì lt +£l3 lt^Jy~dT' flì lt +£22 tt^ S2Z d^ = Tz~7u' 



dx' di/ dz_ dp_ di 



£ì3 ^ì +£23 1tt +S33 ltt~ dx ~dy' 

 le quali, colle notazioni (4), divengono quelle stesse date da Hertz per questo 

 caso. Quando non vi fosse isotropia magnetica, il potenziale P diverrebbe 



(!) Ammessa l'esistenza del potenziale di orientazione le (1) (V) possono ottenersi 

 anche col principio delle velocità virtuali, senza ricorrere alla citata mia Nota, assoluta- 

 mente come le equazioni del moto dei corpi elastici. 



