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e ,y, a si possono dedurre tutte le equazioni fin qui trovate fra le forze elet- 

 triche e magnetiche, diverranno quelle di Hertz cioè 



A ^M_dX_rfZ A ^N_^1_^X, 

 ^ dt dy ds ' dt ds dx ' d£ dx dy 



„ n , . dX dS dM. . ' dX dL dX\ , . 

 riO) A— — -: — — nku , A —r- —- — -— ■ — Ankv , 



v ' dt dy ds dt ds dx 



. dZ dM dL 

 A — = — — — 4cTtÈlW . 



dt dx dy 



« Chiameremo coll'Hertz polarizzazione elettrica il vettore risultante di 



X, Y, Z e polarizzazione magnetica il vettore ris (L, M, N); la quantità 

 1 /dX dY dZi\ 



— (— — h -i — h -r), che nella teoria di Hertz è detta la densità della elet- 

 te \dx dy ds) 



tricità libera, rappresenta qui, salvo il fattore , la derivata rapporto al 



tempo della condensazione cubica dell'etere, mentre la densità vera dell'elet- 

 tricità rappresenterebbe la condensazione corrispondente a spostamenti pro- 

 porzionali alla polarizzazione elettrica. 



« Eesta così provato che le equazioni, che servono a spiegare i fenomeni 

 elettrici e magnetici nei corpi in quiete, sono una conseguenza immediata 

 del supporre l'etere capace di fare un lavoro quando si varia l'orientazione 

 delle sue parti infinitesime, le forze magnetiche sono allora misurate dalle 

 derivate del potenziale di orientazione prese rapporto agli spostamenti ango- 

 lari e le forze elettriche lo sono dalle velocità dei vari punti ; nei conduttori 

 si presenta una resistenza al moto dell'etere, che è proporzionale ed opposta 

 alla velocità stessa oppure ha componenti funzioni lineari di quelle della 

 velocità, se il conduttore è omogeneo, ed ha componenti funzioni lineari delle 

 componenti della velocità, che insieme ad una certa velocità finale riproduce 

 quella attuale, se il conduttore è eterogeneo. 



« I fenomeni che l'Hertz raccoglie sotto la denominazione di fenomeni 

 corrispondenti allo stato statico ed allo stato stazionario, corrispondono qui 

 al caso in cui il moto dell'etere abbia un potenziale di velocità e non vi sia 

 stato spostamento iniziale. 



« Le equazioni di equilibrio indefinite saranno dunque per l'etere 



vjjv djx dv dv (U ^' di d^i 



ds dy ' dx ds ' dy dx 



e quelle ai limiti 



(IT) 3=i*,Gosns — vcosny, H—v cos nx — Xcosns, Z—Xcosìiy — (jtéosnx, 

 dalle quali si rileva facilmente che l'insieme delle forze applicate ad una 



