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porzione qualsiasi dell'etere in equilibrio, considerata come rigida, equivale 

 ad una coppia, le cui componenti attorno agli assi sono 



di 



« Dalle (1) resulta che alle equazioni del moto dell'etere immerso in 

 uno spazio isotropo ed omogeneo, si può dare la forma 



_d&\ 



dt 2 ~ y \" dxj' "dr-~~y\" ' dy ) 



dv y \ dz 



\ ^ d\ dwi t ; , . i UH 



ove e © = — + -j — h —r- ; se non consideriamo che il moto interno dell etere 



dx dy ds 



potremo considerare le coordinate del punto mobile come rappresentate da 

 x-hJJ, y-+-Y, g~hW, ove x, y, z sono le coordinate del luogo ove sarebbe 

 il punto considerato se non ci fossero le forze interne, per cui avremo 



d*U 1 / „ TT d&\ v d 2 Y 1/ >9TT d&\ 



Quando non ci fossero forze esterne e si trascurasse la condensazione, per che 

 si considerano soltanto moti periodici, queste equazioni diverrebbero 

 d 2 TT d 2 Y d 2 W 



ossia assumerebbero la forma di quelle che determinano la propagazione 

 della luce, poiché con considerazioni facili si vede che e e y hanno segni 

 opposti. 



« Un teorema perfettamente analogo a quello che Clebsch ha enunciato 

 nella teoria dell'elasticità e che si dimostra nello stesso modo, ci permette 

 di dire che, quando vi sono forze esterne deformanti, le vibrazioni avvengono 

 attorno alla configurazione distorta, che fa equilibrio a queste forze, nello 

 stesso modo con cui avverrebbero attorno alla posizione naturale se quelle 

 forze non ci fossero. Esso dà quindi con molta facilità e chiarezza la spiega 

 zione dell'effetto prodotto dai magneti sulla luce. 



« Questo modo di considerare i fenomeni luminosi e magnetici spiega 

 anche molto facilmente l'insuccesso dell'esperienza della sig. Sommerville 

 poiché il voler calamitare un ago con un raggio luminoso equivarrebbe a 

 voler produrre una deformazione permanente in un corpo elastico mediante 

 delle vibrazioni sonore. 



« Dalle (11), (IT) si ottiene un teorema di reciprocità, che in questa 



(0 Vedasi Maxwell, Traité cVÉlectricité et de Magnétisme. Voi. II, § 806. 



