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Per q e T\ — T 2 infinitamente piccoli 



rfQ de , . 



~d~T~dq" ^ 



k Supposto che si agisca con correnti debolissime il calore Joule, che 

 non è reversibile, si può trascurare e quindi applicare il IP principio : 



g(E, — Q t ) ?(E 2 — Qg) ( >T V — g 



T x T 



2 



ossia 



*f-IW(f-|) 



Per q e T! — T 2 infinitamente piccoli 



rfT = 0 



C dT = 0 



ossia 



e per le (a) 



d / E - Q \ 1 de = 

 dT\ T / T 



-^f|i-§-t)=<>, 



che è l'equazione di Helmholtz, dalla quale scende l'enunciato di Czapski(v. § 1). 



« 4. Il procedimento ora seguito, parallelo a quello applicato dal Thom- 

 son alla pila termoelettrica, ci conduce a qualche considerazione intorno al 

 fenomeno di Peltier nella pila idroelettrica e in generale nel passaggio della 

 corrente tra metalli ed elettroliti. 



« Nella teoria della pila termoelettrica (lasciando da parte il fenomeno 

 Thomson, che è un fenomeno Peltier variabile con continuità), si considera 

 il calore Peltier assorbito al contatto caldo e svolto al freddo; in quanto 

 precede, abbiamo invece considerato la quantità E — Q assorbita nell'elemento 

 caldo e svolta nel freddo, per modo che la differenza E — Q ha, nel sistema 

 considerato, dal punto di vista puramente termico, il significato stesso che 

 il calore Peltier ha nella pila termoelettrica; ed il sistema si può trattare 

 come una pila termoelettrica nella quale non avvengono azioni chimiche e 

 si abbia il calore Peltier E — Q. Infatti la forza elettromotrice che agisce 

 nel circuito, quando la temperatura dei due elementi A e B sia T e T 0 è 

 E — E 0 •— C da cui 



<£E dC 



dT ~ dT 



e quindi 



