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tenziale tra due metalli posti a contatto immediato o mediante altri metalli, 

 il calore Peltier sarebbe 



D'altra parte, la f. e. di un elemento voltaico (supposto, per semplicità, for- 

 mato di due metalli MN immersi in un elettrolito) è data da (') 



(y) E = — (U — TS) = — — T — 



KJ >7 ' ~òq Hq 



dove U è l'energia, S l'entropia del sistema, ~ , variazione dell' energia 



pel passaggio della quantità dq a temperatura costante, è il calor chi- 



dS 



mico Q. Quanto al termine T — , osserviamo che, se S 0 è l'entropia allo 

 stato neutro, si ha, quando M ed N abbiamo le cariche Q m e Q (l 



dove 0- m e &„ sono funzioni di T dipendenti dalla sola natura dei corpi 

 M ed N. Se ne deduce 



se la quantità dq passa da M ad N 



dQ, M = — dq dQ, n = -h dq , 



quindi 



~òq ~~ -òT ; 



ma, secondo Duhem (1. c.) & m — i) n = D , onde -- — ~ , quindi la (y) 



~òq ~òi- 



diventa 



fQ-Tf. 



Per Q = 0, E diventa appunto il fenomeno di Peltier vero — T • 



« 6. La misura sperimentale diretta del fenomeno di Peltier vero, tra 

 metalli ed elettroliti, non è possibile. Si hanno scarse misure dirette del 

 fenomeno apparente. Il Bouty dà (in volts) 



Cu — CnS0 4 = — 0 V ,212 (calore assorbito) 

 Zn — Zn S0 4 = — 0 V ,241 . 

 « Il calore chimico di formazione del solfato di Cu e di Zn per 1 cou- 

 lomb è in volts 



P,217 e l v ,309 . 

 Se la corrente passa dal metallo al liquido, si ha formazione dei sali e quindi 



(') V. Duhem, C. E, 1887, I, p. 1697. 



