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di K per T idruro di' amile, anzi in questo caso ¥ aumento di essi con la tem- 

 peratura è assai più rapido ('). 



« Dietro questi risultamenti ho voluto rivedere i calcoli dei quali Dupré 

 si serve per stabilire la sua equazione ed ho trovato che, come ora mostrerò, 

 egli trascura un termine, il quale se trascurabile nella maggior parte dei 

 casi, specialmente quando si tratta di solidi o di liquidi poco dilatabili, nel 

 caso invece di liquidi molto dilatabili, come quelli da noi studiati, può avere 

 notevole influenza. 



- Il Dupré partendo dal teorema di Carnot ricava la seguente equazione 



a = t| • , 2 , 



dove T è la temperatura assoluta, p la pressione alla quale è sottomesso il 

 corpo quando il suo volume specifico è v e la temperatura centigrada t , A è 

 la quantità eh' egli chiama attrazione al contatto, cioè l' attrazione che eser- 

 citano l' una sull' altra le parti del corpo situate dai due lati di una mede- 

 sima sezione piana, e che noi, limitandoci allo studio dei liquidi, chiameremo 

 più propriamente pressione interna, risultante dalle attrazioni molecolari. 



« Nello stabilire tale equazione si ammette che il lavoro esterno sia tra- 

 scurabile rispetto al lavoro interno, ciò che nel caso dei liquidi e dei solidi 

 si è autorizzati a fare ( 2 ). 



«Inoltre dalla f(p J o J t) = 0 si ricava come è noto 



do 



dt dv K ' 



dp 



(!) Nello stesso modo si comportano la benzina e gli alcool propirico ed isobutilico, 

 come si può ricavare dai risultati sperimentali del Pagliani (R. Accad. dei Lincei, serie 3 a , 

 voi. XIX). 



( z ) La (2) può dimostrarsi, come ha fatto vedere Heen (Bull, de l'Acad. Eoyale de 

 Belgique, 3 e sèri.-, tome IX, 1885) nel modo seguente. La Termodinamica ci fornisce l'equazione 



W-W- E 1 dt dt „ (3) 



D' altra parte poiché quando si riscalda un corpo, per vincere le attrazioni molecolari 

 si impiega, nel caso in cui il lavoro esterno è trascurabile, una quantità di calore eguale 

 alla differenza dei calorici specifici a pressione ed a volume costante si ha 



Cj,— C„=— -^-A (4) 



Eguagliando fra di loro la (3) e la (4) si ottiene la (2). 

 Rendiconti — Vol. II. 



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