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e indicati con ip\ i valori di &, xp 1 nel punto x'i, y\, s\ l'integrale (') 



- (V & - tó2 ¥\) (~- c -^f-— r -^f)ds :(i9> 



4ttoj 2 1 v r ' \V chi gs cln J A ' 



diventerà ( 2 ) 



Si 2 



~òri) y Dy mj 



4tt 2 (Sì 2 — co 2 ) )^\a 



ossia 



sì 2 / j ("/ <r> txdv <fe _ J_(Y^, 9 ^Y^. 



La funzione <2> continuata nello spazio esterno colle stesse proprietà e colla 

 condizione di annullarsi all' infinito e di non subire discontinuità nel pas- 



a (a 2 \ 



saggio dallo spazio interno all' esterno, ha per espressione — 0 1 — ) , di cui 



Vi yv 



la derivata rispetto ad r 1 ha in superficie il valore — j — -j- — { ; quindi 



per la densità à della materia che distribuita sulla superficie sferica r=a 



ha per funzione potenziale interna d> e per funzione potenziale esterna — &[ — J, 

 sarà data da 



ATt\a' ir,/' 



dove ben inteso si deve porre r x = a . Pertanto nello spazio interno sarà 



ds 



US 



e l'integrale (19) avrà per valore 



1 fi 2 ( i>® Dd> 



n Sì 2 —m 2 \ 1 ~òy r yi ~òz 1/ 

 Laonde i doppi , E 2 , E 3 delle componenti della rotazione elementare di 

 una particella avranno i valori ( 3 ) 



+ (20) 



(>) Vedi 1. e, p. 90. 



— + 2 — ì è simboleggiato ciò che diventa la funzione — -+- 2 - — quando 



le Xx , yi, Si si cambino in x\ , y\ , z\ , che sono le variabili rispetto alle quali si deve 

 fare la integrazione. 



(3) Vedi 1. e, p. 90. 



1 



fi 2 | 







71 



Sì 2 — CO 2 \ 







1 



Sì 2 



( io- 





71 



Sì 2 — w 2 





i / 



1 



Sì 2 



/ DO) 



DO) 



71 



Sì 2 — oj 2 







