80 J- Kunz, Die magnetisclien Eigenschaften des Hämatits. 



endlichen Gestalt der Scheiben stets ein entmagnetisierendes 

 Feld auftritt, daß die Kristallproben nie vollkommen frei von 

 magnetischen Verunreinigungen und nie völlig homogen und 

 kontinuierlich sind. Würde man die letztere Betrachtungs- 

 weise auf den Hämatit übertragen, so kommt man zu der 

 Vermutung, daß die eigentlichen ferroraagnetischen Grund- 

 elemente voneinander bis zu großen Entfernungen getrennt 

 sind durch eine Grundmasse von anderen magnetischen 

 Eigenschaften. 



Zwei verschiedene Ursachen können bewirken, daß die 

 Intensität der Magnetisierung beim Maximum angekommen 

 unter dem Einflüsse zunehmender magnetischer Felder nicht 

 konstant bleibt. Wenn nämlich erstens der Kristall aus 3 

 von 60 zu 60^ gegeneinander geneigten Gruppen von elemen- 

 taren Magneten besteht, so fällt nur die vorwiegende Gruppe 

 in die Richtung des Feldes, wenn diese mit der Richtung 

 der sogen, leichten Magnetisierbarkeit übereinstimmt, während 

 die beiden anderen Gruppen gegen die Feldrichtung geneigt 



sind. Die diese Gruppen bildenden elemen- 

 ^^^^^--^ ^ taren Magnete treten daher erst in sehr 

 ^^^^i^i^^^^ starken Feldern in den Zustand der Sät- 



tigung ein. 



Fig. 19. Nehmen wir zweitens an, daß senkrecht 



zur magnetischen Ebene, welche vertikal in 

 dem horizontalen magnetischen Felde steht, eine schwache 

 Suszeptibilität k besteht, so entfernt sich die resultierende 

 Intensität der Magnetisierung von der Basisebene und es gilt 

 (Fig. 19): 



Jsin/9 = kH sin« 

 C« = HJsin(« — /9) = HJsinK — HJ cos «sin/? 



Da COS ß mit großer Annäherung gleich 1 ist. 



C « = H J sin « — k sin « cos « 

 C « = H sin « (J — k H cos «) 



Da aber a nur 5^ beträgt, so darf man weiter schreiben: 



C« = Hsin«(J — kH) 



An Stelle der wirklichen Intensität der Magnetisierung 

 mißt man daher eine scheinbare Magnetisierung, die mit 

 wachsendem Felde abnehmem muß. Bestimmt man mit Hilfe 



